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I. Theil. Theorie. 
Wenden wir nun die Methode der theilweisen Integration in 
folgender Weise auf jedes einzelne Glied des obigen Integrals an, 
beispielsweise auf das erste: 
und benutzen wir diese Transformation für das ganze dreifache 
Integral, so kommt schliesslich 
dx dy dz, 
wobei das erste Doppelintegral über die Oberfläche des starren 
Magnets, das zweite dreifache Integral über den von diesen ein 
genommenen Raum auszudehnen ist. 
§ 49. Analogie mit dem Gravitationspotential. Betrachten 
wir ein Element dS' jener geschlossenen Oberfläche näher; seine 
nach aussen gerichtete Normale sei 9t; es ist dann 
setzen Avir diese Werthe in das erste Glied des obigen Ausdrucks (21) 
ein, so Avird es 
Sx cos (9t, x) -f - %, cos (9t, y) fl- % cos (9t, z) T n , 
—— $ £ 
J'J 
r 
oder einfach 
Was das zweite Glied betrifft, so bemerken wir, dass 
(22) 
die Konvergenz der Magnetisirung ist (§ 35), welche schwinden 
würde, falls $ etwa solenoidal vertheilt wäre: wir wollen sie mit r