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I. Theil. Theorie. 
Es lässt sich zeigen, dass dieser von der Gestalt der Höhlung 
abhängt und in einigen einfachen Fällen berechnet werden kann. 
Da diese Rechnungen durchaus nicht fundamentaler Natur sind, 
so begnügen wir uns mit einer Angabe der Resultate, indem wir 
für den Beweis auf ausführlichere Werke verweisen. 1 2 ). 
Falls erstens die Höhlung die Gestalt eines dünnen Spalts, 
oder einer dünnen Röhre, in der Richtung der Magnetisirung auf 
weist, so ist die in ihr herrschende magnetische Intensität !$' direkt 
aus dem oben berechneten magnetischen Potential ableitbar; man 
definirt sie als die magnetische Intensität im Ferromagnetikum 
Es ist daher 
Hat aber zweitens die Höhlung die Gestalt eines dünnen 
Spalts senkrecht zu den Magnetisirungslinien, so ist die in ihr 
obwaltende magnetische Intensität eine andere; bezeichnen wir sie 
mit $3', so lässt sich zeigen, dass 
— $Qx -f- 4 7T ) 
®2/ — 'ö/y “p 4 71 2b, 
$ß 2 '=£/+47r&. 
(26) 
Was man einfacher ausdrückt durch die eine Gleichung 
(27) 
welche dann aber als eine sogenannte Vektorgleichung aufzufassen 
ist; nur in dem besondern Falle, dass Ü3', $q und 2' in dem be 
trachteten Punkte gleichgerichtet sind, gilt sie für diese Vektoren 
selbst, sonst nur für deren Komponenten; in ersterem Sinne haben 
wir sie bereits eingeführt (§ 11). 
Den so definirteli Vektor 93' nennen wir die magnetische 
Induktion im Ferromagnetikum, da er offenbar identisch ist mit 
der früher auf Grundlage von Induktionsversuchen definirten, 
ebenso benannten Grösse (§ 10). Falls ausser dem hier aus- 
1) Vergl. Maxwell, Treatise 2. Kap. II. Mascart et Joubert, 
Electr. et Magn. 1. §§ 321-r324. 
2) Die hier und im Folgenden angewandte Accentuirung der Buch 
staben soll daran erinnern, dass dabei die betreffende Grösse innerhalb 
der ferromagnetischen Substanz betrachtet wird.