SUR LA. PUISSANCE MOTRICE DU FEU. 
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motrice est réellement indifférent, relativement à la quantité de celte 
puissance, nous en choisirons successivement plusieurs : l’air atmo 
sphérique, la vapeur d’eau, la vapeur d’alcool. 
Supposons que l’on emploie d’abord l’air atmosphérique : l’opération 
se conduira d’après la méthode indiquée page 21. Nous ferons les 
hypothèses suivantes : 
L’air est pris sous la pression atmosphérique; la température du 
corps A est -J-—- de degré au-dessus de zéro, celle du corps B est zéro. 
mais à la température zéro, on aura, d’après la règle de M. Gay-Lussac, 
'/ = 1 ’ +P é = ^ ( ' i67 - H ' )1 
d’où 
y _ _ P 267 -+-1 
0 P 267 V 
P 
Si, pour abréger, l’on nomme N la quantité —*■ l’équation deviendra 
p = N 
t -4- 267 
d’où l’on tire, d’après l’équation (1), 
,fr=N 
Regardons t comme constant et prenons l’intégrale des deux membres, nous aurons 
r = N ( t -1- 267 ) log v -+- C. 
Si l’on suppose /•= 0 lorsque c = 1, on aura C = o, d’où 
(2) r— N(f A 267) loge. 
C’est là la puissance motrice produite par l’expansion de l’air qui, sous la température t, 
a passé du volume 1 au volume o. 
Si, au lieu d’opérer à la température t, on opère d’une manière absolument semblable à la 
température t -t- dt, la puissance développée sera 
/■ -4- Sr — N (t -4- dt -4- 267) log<\ 
Retranchant l’équation (2), il vient 
(3) <?/•= Nlogvr*. 
Soit e la quantité de chaleur employée à maintenir la température du gaz à un degré con 
stant pendant sa dilatation. D’après le raisonnement de la page 21, Sr sera la puissance 
développée par la chute de la quantité e de chaleur du degré t -4- dt au degré t. Si nous 
nommons u la puissance motrice développée par la chute d’une unité de chaleur du degré t 
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