RÉFLEXIONS 
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d’air à zéro, volume égal à o mc ,77, eu égard à la pesanteur spécifique 
de l’air; ainsi donc le produit 
exprimera la puissance motrice développée. Cette puissance est estimée 
ici en mètres cubes d’eau élevés de i mètre de hauteur. 
Si l’on exécute les multiplications indiquées, on trouve pour valeur 
du produit 0,000000372. 
ou, en changeant de constantes arbitraires, et remarquant d’ailleurs que Fi est nul lorsque 
t — o°, 
(6) 
La nature de la fonction Fi se trouverait ainsi déterminée, et l’on se verrait par là en état 
d’évaluer la puissance motrice développée par une chute quelconque de la chaleur. Mais 
cette dernière conclusion est fondée sur l’hypothèse de la constance de la chaleur spéci 
fique d’un gaz qui ne change pas de volume, hypothèse dont l’expérience n’a pas encore assez 
bien vérifié l’exactitude. Jusqu’à nouvelle preuve, notre équation (6) ne peut être admise 
que dans une étendue médiocre de l’échelle thermométrique. 
Dans l’équation (5), le premier membre représente, comme nous l’avons remarqué, la 
chaleur spécifique de l’air occupant le volume v. L’expérience ayant appris que cette chaleur 
varie peu, malgré des changements assez considérables de volume, il faut que le coefficient T' 
de loge soit une quantité fort petite. Si on la suppose nulle, et qu’après avoir multiplié par clt 
l’équation 
T' = o 
on en prenne l’intégrale, on trouve 
T = C, quantité constante ; 
mais 
d’où 
d’où l’on tire enfin, par une seconde intégration, 
Ft = Ai h- B. 
Comme F/ = o, lorsque t — o, B est nul; ainsi 
Fi = A t ; 
c’est-à-dire que la puissance motrice produite se trouverait être exactement proportionnelle 
à la chute du calorique. Ceci est la traduction analytique de ce que nous avons dit page 40.