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Brechung der Stromlinien. 
[Kap. II. 
Ist hingegen die Unstetigkeitsfläche Grenze zwischen zwei 
längs ihr homogenen Leitern, so ist beiderseits: K g = 0, wenn 
*S eine beliebige zur Grenzfläche tangentiale Richtung bezeich 
net, und aus (C) folgt (s. oben): 
Aus (3) ergiebt sich also für solche Grenzflächen: 
(10 a) und (16) enthalten zusammen das „Brechungsgesetz“ 
der Strömungslinien: 
1) A { und A 2 liegen mit der Normalen der Grenzfläche 
in einer Ebene. 
2) sind a, und a 2 die Winkel von A { und A 2 mit der 
Normalen, so ist 
.¿io 
und tg a, = -T— , also 
■'La 7 ' 
tg «i L. 
tg a 2 h 
Es gieht also keine „totale Reflexion“ für die stationäre 
Strömung. 
X 
Es sei speciell . 2 eine verschwindend kleine Zahl. Dann 
*1 
'1 
folgt das gleiche für ^ Ul • Der Bedingung wird genügt, 
a) wenntgeq unendlich, tg a 2 endlich ist. Dies bedingt: ^1,^ = 0, 
und weiter A 2N =* 0 wegen (10 a); daraus wieder A 2S = 0. Die 
Strömung dringt also in 2 gar nicht ein, und ist in 1 parallel 
der Grenze. Alles verhält sich, wie wenn 2 ein Isolator wäre; 
es ist der oben schon behandelte Fall. Es kann aber auch 
JJL 2 g 
1)) tg a, verschwindend klein sein. Dies bedingt = 0 und 
A iN 
zweiten Medium merklich normal zur Grenzfläche; oder 
auch: die Aequipotentialflächen sind im zweiten Medium