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Ein Specialfall. 
[Kap. TV. 
Es folgt also wie in Kapitel III, § 3: Das Zusatzfelcl Z 
kann als dasjenige einer „inducirten Magnetisirnng“ 
1' = 0 — /k>) M 
aufgefasst werden. Diese Auffassung zerlegt das thatsäcklich 
vorhandene magnetische Feld N begrifflich in der gleichen 
Weise, wie wir es soeben rechnerisch gethan haben; sie schreibt, 
wenn sich auf Luft, { u auf Eisen bezieht, nur das Feld 
Mq der Strömung zu, das Feld Z aber dem „magnetisch 
gewordenen“ Eisen. Wir ziehen es vor, in allen allgemeinen 
Betrachtungen das Feld M als ein einheitliches zu be 
handeln, weil wir so zu einfacheren Grundgleichungen gelangen. 
Damit ist nicht ausgeschlossen, dass für specielle Aufgaben 
sich die Zerlegung empfiehlt. 
Ein besonderer Fall der „inducirten Magnetisirnng“, 
welcher unter den Voraussetzungen des Kapitel III nicht 
realisirbar war, unter unseren jetzigen Voraussetzungen aber 
sehr wohl eintreten kann, verdient Erwähnung: es sei die Ober 
fläche eines Raumes r ganz von Kraftlinien erfüllt; in diesem 
Raum werde der Körper = const. durch einen Körper 
fi l — const. ersetzt. Unter diesen Umständen bleibt die 
Feldintensität überall ungeändert. Der Beweis hierfür 
ist geliefert, sobald wir gezeigt haben, dass das Feld M = M 0 
allen Bedingungen für M genügt. Nun genügt nach Voraus 
setzung Mq den Bedingungen: 
innerhalb wie ausserhalb r : P(M 0 ) = jT(fff 0 ) = 0 
an der Oberfläche von t: M oN = 0, M oN ^ — 0. 
Von ff/ aber wird gefordert: 
innerhalb wie ausserhalb r: 
an der Oberfläche von r: 
P(M) = ¡\M) = 0 
! l \ -^Nj + (h M Na — 0 • 
Diesen Forderungen genügt der Ansatz: M= M 0 ; q. e. d. — 
Dies bedeutet keineswegs, dass durch die Einführung des 
Eisens sich nichts im Felde verändert hat. Die Feldintensi 
tät blieb ungeändert; also hat die Polarisation und damit die