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terminé par 2 faces planes et parallèles. Ce rubis est placé à l'intérieur d’un tube flash, héli 
coïdal, alimenté par une batterie de condensateurs chargés et brusquement branché aux bornes 
du tube flash (figure 2). 
La lumière incohérente ainsi émise fournit l’énergie nécessaire pour exciter les ions 
Cr . On obtient un excédent de population du niveau 3 par rapport au niveau 1 que nous écri 
vons AN et qui doit être supérieur à un seuil, ANj, variable avec le coefficient de réflexion 
des miroirs constituant la cavité optique. Dès que ANj est dépassé, l’émission stimulée se 
produit, mais s’arrête aussitôt que la différence de population redevient inférieure au seuil. 
Après un premier jet de lumière, le niveau de base se repeuple, détruisant l’inversion de po 
pulation. La lampe flash continuant d’exciter le rubis, un nouveau cycle, identique au précé 
dent se reproduit, d’où une nouvelle émission; etc ... 
Le laser oscille en relaxant; cette émission, par impulsions, a lieu pendant toute la 
durée du flash optique (figure 3). 
Fig. 3 - Emissiort laser relaxée en fonction du temps 
Les lasers à rubis déclenchés 
On peut éviter cette relaxation, en interposant dans la cavité optique résonnante, un 
obstacle, interrompant pendant le temps nécessaire au pompage, le trajet des rayons lumineux. 
La cavité, en présence de cet écran (cellule de Kerr, par exemple) ne peut osciller et le rayon 
nement laser ne se produit plus. 
3 + 
Le pourcentage d’ions Cr pouvant alors atteindre simultanément le niveau 3 devient 
dans ce cas beaucoup plus important. Lorsqu’il est proche de son maximum, l’obstacle optique 
est supprimé par l’intervention d’une impulsion de commande. La cavité joue alors son rôle, et 
tout l’excès de population du niveau 3 tombe brutalement sur le niveau 1 en émettant une impul 
sion de lumière stimulée très puissante (figure 4). 
Le milieu solide utilisé dans les lasers de ce type permet d’avoir une grande concen 
tration d’ions utiles (10^ à 10^ par cm^). L’énergie correspondante, de l’ordre de 1 joule, 
émise pendant un temps très court - 10 nanosecondes - engendre des puissances de crête très 
élevées - plusieurs dizaines de mégawatts. 
Caractéristique des ondes optiques cohérentes 
La lumière émise par un laser est cohérente. Tous les points de la source émissive 
sont liés par des relations de phase, la brillance est considérable. Cette onde plane, en phase,