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Bündels 
liegt und dessen normal IC liegende Koordinaten als 
Höhe h im Medium 1 und als Tiefe t im Medium 2 bezeichnet wer 
den. Die zwischen ObjektpunktenP( r, (f, t ) , Einfallpunkten 
E_(t~ e yty* 0), Perspektiven Punkten P c {r c > ( f, 0 ) und Brechungspunkten 
P ( r , , t ) bestehenden mathematischen Beziehungen lassen sich 
aus den nachfolgenden Gleichungen ableiten, welche leicht Fig. 4 
entnommen werden können: 
r = h tan oc 1-1 tanß = (h + t) tanoc = (h-t) tan oc c 
r f =h tan ß = h tan oc 
Darin bezeichnen n 2 — = n das Verhältnis der Brechungs 
quotienten der Medien und 
(13b) 
das Verhältnis der Tagensfunktionen derEinfalls- und Brechungs 
winkel. 
Da die Transformationen höheren Grades sind, muß versucht wer 
den,eine nach Tiefenzonen berechnete Vielzahl von einfachen 
Transformationen vorzusehen. Untersuchungen hierüber sind in 
[4] § 125 enthalten. 
Auch eine optische Reduktion mit Hilfe von Kompensationsplatten 
ist denkbar, doch kann auch diese nur zonenweise erfolgen. Bezeich 
net n p den Brechungsquotienten des Mediums der Reduktionsplatte, 
so ist die dem Einfallwinkel oC zugeordnete Plattendicke d durch 
bestimmt. 
Für die Orientierung einer Aufnahme besteht die Gl. (1) entsprechende 
Beziehung 
(15a) 
X = X 0 -t-Xp +^q , 
in welcher p den Bündelvektor und Cj den Vektor des zugehörigen 
gebrochnen Strahles bezeichnet. Da der Koeffizient A durch den 
Normalenx?ektor h ausgedrückt werden kann, folgt daraus eine Vek 
torgleichung, in welcher nur der Koeffizient ^ sowie die Parameter 
der Orientierung Vorkommen. 
-^P*^{p-(Hp-f^WF)h} < lsb > 
Nach Elimination von/z verbleiben,wie in der Einmeüienphotogrammetrie, 
2 skalare Bestimmungsgleichungen je Paßpunkt. Sind die innere 
Orientierung, sowie die Höhe h des Aufnahmezentrums bekannt, was 
in Fällen der Meeresgeodäsie der Fall sein wird, so gibt es 5 Orien 
tierungsparameter: zwei Verschiebungen parallel zur Trennebene und