Iuli, 
IZ, 
  
Anhang A II Verfahren von HEINRICH KRATZ. 133 
Mit diesen Annahmen erhalten wir für die Masse des in der Zeit /£ 
aus der Mündung strómenden Gases: 
dm=q-w-p-dt=—qg-1 4p. 
Hierbei bedeuten 
q Seelenquerschnitt, 
w, Schallgeschwindigkeit des Gases, 
0 Gasdichte, 
At Zeitzuwachs, 
] (J, — «L) 
J, Seelenraum, 
L Ladungsgewicht, 
x Kovolumen. 
die reduzierte Seelenlánge, 
Als Ausdruck für die Schallgeschwindigkeit setzen wir 
Wy = IR: . 2 
- 
Die Expansion der Gase erfolge polytropisch: 
1 1 J, — a L\* ; 
pi-ER-hmd mw e. 
wobei der Zeiger 0 den Zustand zur Zeit ? — 0 angibt und x den Wert 
des Exponenten für die polytropische Expansion kennzeichnet. 
Wir kónnen auch schreiben: 
[Ey 
emp aie 2 OK EE E. 
  
Durch Einsetzen dieses Wertes in die Gleichung für Am erhält man 
nach Umformung 
  
  
At = — = oder =— 
yg. Je: E 
Durch Integrieren ergibt sich 
/ z—1] z—1 
l en PE 
i Le 2 570) 2 | 
VK (x — 1) : 
Wir formen die Gleichung mit Hilfe der Beziehung K, = p = um 
1— x 1 — x) 
= 21 (+) 2x — (2) EP 
VK (x — 1) VK K, 
  
A