(keit 
  
  
  
  
Anhang A II. Verfahren von HEINRICH KRATZ. 131 
2, — ] 
Für die Schallgeschwindigkeit wird angenáhert gesetzt wy = Dp, 2% . 
Wir erhalten also 
  
\ 
4-1 
c T Ls ppt 
"o 
9 Dp," 
  
  
  
Als nächstes werde die Funktion t = f(p) bis zur Zeit t* ermittelt. 
Mit den oben angewendeten Bezeichnungen gilt 
—g-l-dp=g 2%. 0.0 
  
  
  
  
  
  
20 # 
dt = — Te 
YoU; p 
ib 00 
= ero, Peg 
Qo 
í 27 Qo 
SER #. 0,” 
setzt man a = K,, so erhilt man 
7 21 Do 
E — Ty 
4 (Vo + W,) p 
oder 
2-1 p " 
$ == XE EN In. (247) 
5 "s Dm 
l = UJ, Fi x L) 
Die Beziehung (247) gilt nur bis t = #*. 
Für den übrigen Bereich der Gasdrucknachwirkung gilt wie oben 
  
  
T 1% 
Qu pm MER. 
  
  
(248) 
  
p* ist der mit vorhergehender Formel gefundene Wert von p. bei £ — 1% 
Die Annahmen, die wir oben bei Ableitung der Gleichungen für die 
erste Ausstrómperiode der Pulvergase gemacht haben, stellen hóchst- 
wahrscheinlich nur grobe Annáherungen an die wirklichen Vorgänge 
beim Ausströmen dar. Die Nachrechnung zeigt aber verhältnismäßig 
gute Übereinstimmung mit den piezoelektrisch gewonnenen Gasdruck- 
kurven. Es ist anzunehmen, daß die Ungenauigkeiten wahrscheinlich 
deshalb weniger ins Gewicht fallen, weil sich der erste Teil des Aus- 
strömens innerhalb eines verhältnismäßig kleinen Zeitraumes abspielt 
und die Kurve / — f(p) nur wenig beeinflußt. 
DS EMI IAE tans