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à 
Si, en première approximation, l’on admet d'une part la stabilité des surfaces iso- 
bares pendant l'exécution d'un profil (ce qui est justifié puisque ce travail ne dure que quel- 
ques dizaines de minutes), d'autre part leur parallélisme (hypothèse qui n'est d'ailleurs 
faite qu'entre des surfaces trés voisines puisque l'avion vole à une altitude sensiblement 
constante), il suffit d'ajouter une méme constante aux lectures faites le long d'une bande 
pour que toutes les "dénivelées' lues soient rapportées à la même surface isobare de ré- 
férence. 
soient o ett les constantes relatives aux bandes longitudinale de numéro p et trans- 
q 
versale de numéro q. Au point d'intersection de ces deux bandes, l'unicité de l'altitude exige: 
Lecture sur le profil de la bande long. p+ 1 = Lecture sur le profil de la bande 
transversale q + t 
Pq 
où D xi exprime la différence d 
clest-à-dire : L mt -+D = 0 
es lectures, quantité connue. 
Chaque point d'intersection fournissant une égalité analogue, on aboutira pour un bloc 
comprenant i profils longitudinaux et j profils transversaux à un système de ij équations à 
(i + j) inconnues (pour une feuille de 1° sur 1° prise au 1/75.000, 20 équations à 12 incon- 
nues). La résolution, par la méthode des moindres carrés, d'un tel systéme est particu- 
liérement simple en raison de la valeur unitaire des coefficients non nuls : elle se réduit 
à quelques additions. Si l'on forme en effet le tableau des données D à et si l'on fait les 
sommes des termes par ligne Set par colonne s: PR 
  
  
  
  
Di, Diz- Dii S, 
Dy, Boa sb ZGV Aui Dai...]. 92 
Di, Di,—-—-—-—-—-—-—- Dij 
$, $5 $ | 
  
  
  
la solution (à une constante prés dont on verra ultérieurement la sig 
nification physique) est 
fournie par les systèmes : 
/ : : 
t, = + ( l^5st a 
1 ” Pi b j 
t = 2 1 zt S52 
2 i 2 7 j 
i. 
4 tot to His to] 
.0900 00000000 et : \ 0... où i= —— 
J 
5. 
t = - . * "99259 9 
3 opi 
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