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Flüss.
Comm.
oducirt
Continuitütsgleichung. 373
Dichtegleichung und Continuitátsgleichung. Zur Bestimmung der
5 gesuchten Gróssen zv2w90f bei der ersten resp. xyzpf bei der zweiten
Methode sind ausser den drei aufgestellten Gleichungen noch zwei weitere er-
forderlich. Die eine derselben ist die Dichtegleichung, d. h. die aus der Er-
fahrung zu entnehmende Beziehung
pee (6)
zwischen Druck und Dichte. Für incompressible Flüssigkeiten lautet dieselbe
p = const,
es bleiben also für diese nur 4 Variable übrig, und folglich ist ausser den drei
Bewegungsgleichungen nur noch eine weitere erforderlich. Dies ist die sogen.
Continuitátsgleichung, welche aussagt, dass ein Flüssigkeitstheilchen im
Laufe der Zeit seine Masse nicht ändert (Princip der Erhaltung des Stoffes).
Sie lautet: dod
T
po à en
Um sie in x v w auszudrücken, muss man eine unendlich kleine Veränderung,
die ein Theilchen erfahren kann, betrachten. Zwischen flüssigen und festen
Körpern besteht aber in dieser Hinsicht kein Unterschied, es kann daher auf
die bei den festen Körpern gemachten Angaben (Art. Elasticität, pag. 226) ver-
wiesen werden, die dort gefundene räumliche Dilatation (Gleichung 14, pag. 229)
gilt auch hier, und die Continuitátsgleichung wird
dp du dv Ow
"d roe) (7)
also für incompressible Flüssigkeiten
04. Bu Ow
Rt U (8)
Um dieselbe Gleichung in der LAGRANGE’schen Form zu erhalten, setze man
zur Abkürzung
ox 0x Ox
oa
06
2.00090
a nisl 9)
2
0
óz 6
Qa 0b Oc
sie lautet dann
d(p D) const
3i m0, also D= "ge
und für incompressible Flüssigkeiten
D = const,
diese Gleichung ist von HANKEL!) abgeleitet worden.
Einführung des Krüftepotentials. Die Kraftcomponenten X Y Z lassen
sich fast immer als Differentialquotienten einer Grósse / nach xyz
oV oV oV
= ee a (
X x y 57 Z 3z (10)
darstellen, d. h. sie besitzen ein Potential /. Führt man dieses und analog die
Grósse
À
ejf un
H. HANKEL, Z. allg. Th. d. Bew. d. Fliss. Gott. 1861.
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