ann =
ae Rue meri
Verdampfung v . einf. Fliissigkeiten; thermische Curve beim Verdampfen einer Flüssigkeit. 489
Druck des gesáttigten Dampfes der Flüssigkeit dabei gerade gleich P, geworden
ist, beginnt die Flüssigkeit zu verdampfen. Das Volumen wird grósser, aber
die Temperatur bleibt constant Z,. Die Grade À, 5, stellt diesen Verdampfungs-
process dar. Wenn die Flüssigkeit bei dieser Temperatur 7, und dem Druck P, I
| gerade ganz verdampft ist, bei £,, und wenn man weiter Wärme zuführt, so RR
wird der Dampf überhitzt, seine Temperatur steigt jetzt, während sein Druck |
I ET 152
"S T.
(Ph. 563.) |
immer gleich P, bleibt, und sein Volumen nimmt zu. Wenn der Dampf stark
überhitzt ist, seine Temperatur hoch geworden ist, so findet diese Volumen- und
Temperaturänderung angenähert nach dem MARIOTTE-GAY LussAC'schen Gesetz
Po—RT
statt, die Curve Z, C, geht also in eine Gerade über. Machen wir einen zweiten
ühnlichen Process durch, bei dem nur der Druck 74 ein kleinerer ist als vorher,
so erhalten wir Anfangs ein grósseres Volumen O7z,, die Punkte 4, und 5,
liegen tiefer, und wir erhalten als Druckcurve die Curve v, A, B, C5 u. s. W. In
der Figur sind vier solche Curven constanten Druckes gezeichnet. Die Punkte
A,, 44, A,, A, einerseits, in. denen die Druckcurven Knicke haben, und die
Punkte 2, 2,2, , andererseits wollen wir je mit einander verbinden: Wir er-
halten dann zwei neue Curven DZ und FG. Wir nennen die Curve DZ die
linke Grenzcurve, die Curve #G die rechte Grenzcurve. Die beiden
Grenzcurven theilen die ganze Ebene in drei Theile ein. Links von der linken | |
Grenzcurve ist das Gebiet I, in welchem nur Flüssigkeit ohne Dampf vorhanden E
ist, das Gebiet der Flüssigkeit. Rechts von der rechten Grenzcurve ist nur 11
überhitzter Dampf chne Flüssigkeit, das Gebiet III ist also das Gebiet der |
überhitzten Dämpfe. Das mittlere Gebiet II enthält diejenigen Zustände, bei |
denen sowohl Flüssigkeit wie ihr gesättigter Dampf vorhanden ist, es ist das 1
Verdampfungsgebiet oder auch Condensationsgebiet. I
