Druck. Untersuchung einer Flüssigkeit, 557 
rascher als c2, welches proportional der absoluten Temperatur ist. Das raschere 
Wachsthum von cg geht schon daraus hervor, dass bei der kritischen 'Tempe- 
ratur (siehe Art. mechanische Wärmetheorie) 
2 mn (3 
6D um. 
werden muss. 
Nennen wir den Compressionscoéfficienten einer Flüssigkeit (siehe Art. 
Hydrostatik) x, so ist 
v=v(l—xp, 
unter v und v' wiederum die entsprechenden Flüssigkeitsvolumina und unter 
den Druck verstanden. Aus Gleichung (26) erhalten wir 
( 5 352n mc? 30? nme? 36? nme? ( 5) 
v — = ——dÁ5— — 
P P P 
NAT 2P(1 + 5) 2 
  
P 
T P 
v— 6 s (1 USE 2) 
indem p gegen P eine sehr kleine ar e ist, so dass alle Glieder höherer 
Ordnung vernachlässigt werden können. Nach dieser Gleichung ist nun 
ae) 7/30?nmc? 
"et SI 
also 
Wir kónnen daher schreiben 
Va 
ui gos 
|. mT ha p) 
woraus 
v'— 0 
mM ( 
X 377 (27) 
und 
v' —b 
Pu mtn 
3xv 
folgt. Da aber v und 2' nur wenig von einander verschieden sind, so ist es 
erlaubt, 
v— 0b 
3x7 
zu setzen. Auch nach dieser Formel erhalten wir für den inneren Druck Werthe, 
welche sich der Grössenordnung nach mit jenen der früheren Methoden voll- 
P= 
  
ständig decken. 
Wir wissen (siehe pag. 556), dass 
P= Py(1 — =f) 
ist, weshalb wir nach Gleichung (27) 
v — b 
30 P, (1 — e/) 
setzen kónnen. Da v — à mit zunehmender Temperatur wächst, ferner e immer 
positiv ist, so folgt daraus, wie es auch thatsächlich der Fall ist, dass x mit 
wachsender Temperatur sehr rasch zunimmt. 
Weiteres über die kinetische Theorie der Flüssigkeiten werden wir später 
bei den entsprechenden einschlägigen Kapiteln der Theorie der Gase kennen 
N — 
lernen. 
Anmerkung. Zur Literatur obigen Gegenstandes sei noch angeführt : 
O. E. MEYER, de gasorum theoria, Vratisl. 1866. 
J. €. MaxwELL, Phil. Mag. (4) 35, pag. 195. 1868.