Reibung. Darstellung von STEFAN. 577 
Nun ist 
z == z9 — f 050, 
wenn 7 jener Weg ist, welchen die Molekel seit ihrem letzten Zusammenstoss 
zurücklegen muss, bis sie unsere Ebene z, passirt, während « der Winkel ist, 
welchen mit der z-Axe einschliesst, Es ist aber 
(030, zm —, 
€ 
daher 
und 
  
  
  
mus u? 2 2 ça 
K mug zs ; mug z, nt mu; nes 2 
2 EEE A 2 BE 
22; Zi € 22i € 
Das erste und dritte Glied dieser Summe ist aus denselben Gründen wie 
oben wiederum gleich Null, daher 
Geben wir allen Molekeln dieselbe Geschwindigkeit, setzen wir also ¢ con- 
stant, so wird 
Us? 29 pl 
2,6 
NK: 
J 
indem ja, wie wir bereits von früher wissen 
Nm, = pl 
ist. Beachten wir noch, dass 
Nmc? 
pec > 
und setzen wir anstatt z, eine beliebige Hóhe z, so ergiebt sich 
Nmel uy? 
K= ——— +. 
3. 24 
Da alle Buchstaben unserer Gleichung positive Gróssen reprásentiren, so 
heisst das, dass die kinetische Energie negativ zu nehmen ist, dass sie also von 
oben nach unter durch die Flichencinheit unserer Ebene in der Hohe z in einer 
Secunde getragen wird. Da ferner mit Ausnahme von z alles constant ist, SO 
ist diese kinetische Energie der Hähe z proportional. Es passirt daher mehr 
kinetische Energie durch die höher liegenden Schichten als durch die tieferen, 
was eine Ansammlung von kinetischer Energie bedeutet, und zwar muss nach 
dem Gesetz von der Erhaltung der Arbeit jene Energie, welche sich im gesammten 
Gase ansammelt, gleich jener Arbeit sein, welche von unserer oberen Platte 
geleistet wird. Da die Flächeneinheit dieser Platte in einer Secunde die Arbeit 
U a "ON : cnr 
2 7 leistet, so empfängt diese Energiemenge ein Volumen unseres Gases, 
1 
welches dem Prisma von der Grundfláche 1 und der Hóhe z, zukommt. Es 
muss daher 
ul Nmel ul 
nz. 3 = 
sein, oder es ist 
Nmel 
7) == rope 
Also auch auf diesem Wege gelangen wir zur Formel für den Reibungs- 
coéfficienten. Gleichzeitig erfahren wir aber auch, dass die Volumeinheit des 
Gases in der Zeiteinheit die Energiemenge 
WiNKELMANN, Physik. 11. 2,