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488 Absolutes Maass bei elektrischen und magnetischen Grössen.
vorhandene Menge geschlossen werden. Die Flasche wird nun durch ein
Galvanometer entladen und hierdurch die entladene Menge elektromagnetisch
bestimmt. Schliesslich wird noch die in der Flasche zurückgebliebene Menge be-
berücksichtigt. Es ergab sich:
v— 8111 - 1010 cm/sec.
Die náchste Bestimmung wurde von CL. MAxwELL!) ausgeführt. Derselbe
bewirkte die Compensation der Anziehung zweier geladener Platten durch die
elektrodynamische Abstossung zwischen zwei Rollen, welche von einem constanten
Strom durchflossen wurden, wihrend die Platten mit den Polen einer constanten
Kette in Verbindung waren.
Als Resultat ergab sich:
v = 2:88 - 1019.
Mehrere weitere Bestimmungen wurden nach einer Methode von Sir
W. THOMSON ausgeführt. Der Strom einer constanten Kette wird elektromagnetisch
(mit Benutzung eines Elektrodynamometers) gemessen. In den Stromkreis ist
ein grosser Widerstand eingeschaltet. Die Potentialdifferenz zwischen den End-
punkten dieses Widerstandes wird elektrostatisch mit Hilfe des 'THoMsoN'schen
absoluten Elektrometers gemessen.
Resultate nach dieser Methode:
Sir W. THOMSON?): 2 — 9:82 - 1019
M'KICHAN?9): v 9:93 . 1019
SHIDA 4): a=— 2995-1019
Nach der dritten Methode wird die Capacitát eines Condensators elcktro-
statisch aus seinen Dimensionen berechnet. Hierauf wird derselbe durch Ver-
bindung seiner Belegungen mit den Polen einer constanten Kette geladen.
Endlich wird der Entladungsstrom nach Trennung der Belegungen von der
Kette und Herstellung einer leitenden Verbindung derselben elektromagnetisch
durch den ersten Ausschlag der Nadel eines Galvanometers bestimmt.
Die Gesammtstärke / desselben ist:
Ec
J= PTE
wenn die elektromotische Kraft der Kette Z, und c die elektrostatische Capacität
des Condensators bedeuten.
Ferner wird der Strom derselben Kette durch dasselbe Galvanometer ge-
leitet. Erfolgt hierbei die Ablenkung ¢,, wenn der Gesammtwiderstand des
Stromkreises zw beträgt, und ist der Ausschlag des Entladungsstromes ¢', so ist:
Aa
pes mi v.
y?--A3.z Po
€
7?
Auf die, gewóhnlich erforderliche Verzweigung des constanten Stromes bei
seinem Durchgang durch das Galvanometer soll hier nicht näher eingegangen
werden.
Noch einfacher gestaltet sich diese Methode, wenn in schneller Folge durch
eine selbsthitige Wippe der Condensator geladen und dann durch das Galvano-
1) CL. MAXWELL, Philos. Trans. 1868 (II), pag. 643— 657. — CL. MAXWELL, Lehrbuch der
Elektricität. Deutsch von WEINSTEIM 2, pag. 522.
2) Sir WILLIAM THOMSON, Rep. of Brit. Assoc. 1869, pag. 434.
3) M'KicHAN, Phil. Mag. (4) 47, pag. 218. 1874.
4) SuipA, Phil Mag. (5) 10, pag. 431—436. 1880. — Vergl. auch die Discussion: Phil.
Mag. (5) 11, pag. 473; 12, pag. 76, 154, 224, 300. 1881.
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