-- 
    
Mechanik des Himmels. 19. 90. 
  
  
  
  
  
  
dz î 
ist, wobei 
A 21 S On 
ar Bed 5A, 
ist, so wird man 
M = M, + AM + ¢ (15a) 
erhalten, wobei 
dM, ; dt 3 02 
AM ( 2o) a; ETUI 5b) 
20. Variation der Elemente für grosse Excentricitüten (nahe 
parabolische Bahnen) und für sehr kleine Excentricitüáten und 
  
Neigungen. Führt man statt der mittleren Anomalie 74, die Zeit des Perihel- 
durchganges 7, ein, so wird man für die sámmtlichen Elemente dieselben 
© tritt die Störung der Perihelzeit, für 
  
Formeln erhalten, nur an Stelle von 
  
dt 
welche sich 
dT, 1 2 
LS pd mde E 27 cos? © cos 0) P — (cos ¢ sin E + cos?g sin v) e| 
e niu ered fs; Ho Pos? (1) 
rh sinv sing P + — cos pQ 
ergiebt, wobei an Stelle von # hier # — 7, als die seit der Epoche 7), verflossene 
Zeit eingesetzt ist. 
  
  
In dieser Form sind die Formeln auch fiir nahe parabolische Bahnen an- 
wendbar, in welchem Falle ¢ nahe der Einheit sein wird. yp. ist aber in diesem 
Falle noch durch %, : @% zu ersetzen. Da übrigens a sehr gross und cos ¢ sehr 
klein wird, so wird man a überall durch BP = acos?¢ ersetzen. Es wird dann 
zunächst 
  
  
  
  
  
2 
2 = ys enr? Zo), 
0 V2 
während in den übrigen Ausdrücken « vollstindig verschwindet. Um auch hier 
@ zu eliminiren, kann man 
d(1 l da 
zs) =r 
bestimmen; hieraus wird also: 
a()-- ip (mri 9); (2) 
oder man sucht an Stelle der Aenderung a diejenige des Parameters. Da 
  
  
d$ eno de 
p DU 
; d. qos da de 
ist, so erhält man mit Einführung der Werthe von — und — 
dt dt 
2 wg 
gt À zd 
Dividirt man noch durch — 2253/2 so erhült man die erste Formel (3); die 
übrigen folgen unmittelbar aus 19. 11. Man hat: