Mechanik des. Himmels. 
36. 37. 
  
  
1 1 1 . EN a Gn po 
E22: — q 3s pu ) oa = a daher BD; m d f 
oder 
1 l uiam e. 1 pw 
EH 7H pt) 77. daher‘ m eni IA 5 (7) 
ist, wo der Deutlichkeit halber, das Argument bei po beigefügt ist. Für die 
Differentialquotienten hat man: 
2 2 B® 1 d pe 
D fessi T S 
0p? 1 o 2 g po (8) 
s x $ 
da Co gan [ase nz Tog 4a | 
a! à B® (n at p? 
2) fiir a = E a. 33 (254-0 4- 1t dat 
ep 1 »4 po (9) 
de TOU ge | 
womit alle fiir die Entwickelung von p—@s+1) in 35 (12) nöthigen Grössen be- 
rechnet werden können. 
Die zur Rechnung zu verwendenden Constanten sind: 
log (3) — 9-3979400 
log (55) = 81938200 
log (3-3-5) = 7:5917600 
log 17) — 7:1835200 
(5-15) = 68737161 
log (5-2) = 6-6238386 
  
  
  
  
  
2 12 
log (353) = 64143680 
1 2 
log (15) = 62340148 
log (5535) = 60156522 
  
log (535) = 5:9344900 
log 8 0 = 7,8336686 
log B (10) = 7-9037854 
log B (10) — 83979400 
log B (10) = 86165836 
log B (10) — 87504046 
x 
  
  
(2x 4- 1)(2 x — 3) 3x — 3 
log dr — 1} log 2x 
=] — 9,6989700 
2 97958800 93979400 
3 99420081 96989700 
4 99719713 9:7958800 
5 9:9834007 9:8450980 
6 9:9890046 9-8750613 
7 9:9921747 9:8952647 
8 9:9941448 9:9098234 
9 9:9954524 9:9208187 
10 9:9963657 9:9294189 
log B19) = 9-9178475 
log B (10) — 9-8580279 
log B (10) = 9:8108204 
log B (10 = 9:7725566 
log 8 (10 — 977408819. 
3%. Entwickelung der Stórungsfunction für Planetenbewegungen. 
Sieht man zunáchst von den Excentricititen und Bahnneigungen ab, 
trachtet nur Stórungen erster Ordnung, so wird sich 
reduciren, die Entwickelung 84 (12) wird daher nur für 
auf das erste Glied 
und be- 
die Entwickelung 34 (10) 
$ — 0 nóthig und in dieser wird nur die erste Summe zu betrachten sein. Es 
wird daher 
701 
1 
— = BO + 2BM cos Q + 2B2 cos 2Q + . . . 
der Excentricitäten, Neigungen und Störungen, 
+  Glieder von der Ordnung