574 Mechanik des Himmels. 94. 
A A 1 m eM fon (3 — 3 z-eu fr 
w= ay a yg. 
P zs 
AE 
Je 
Hiermit werden die Drehungsmomente: 
dm 
= eu [s e 
= vat, o-»o- 
und ebenso für MM, N. Führt man hier weiter das Potential 
> Z2 E (1) 
d 
— 2! 1) — LA ES (e — 27 + a —n €) 
b 2) 
         
ein, so wird 
ov d 
5p = +4, [= ©) u. S. W. 
daher 
or V 
ilo 
,9V , OV 
Me Psp UI (2) 
,9V , OV 
Die Integration in (1) bezieht sich auf den ganzen Kôrper, d. h. auf die 
Coordinaten x, J', z' desselben. In dem Potential 7 treten aber dann noch 
die verinderlichen Winkel a,, 8,, 7, - . . ÿ, auf, da die Coordinaten §, 7, { 
des anziehenden Körpers, bezogen auf das in dem Körper festen, mit diesem 
veränderlichen Axensystem variabel sind. Statt dieser wird es besser, die drei 
unabhángigen Winkel. o, dv, e einzuführen, und auch die Differentialquotienten 
nach den rechtwinkligen Coordinaten durch diejenigen nach diesen drei Winkeln 
zu ersetzen. Zu diesem Zwecke hat man zunáchst nach 2 (1): 
E (cR &4T] + as 
1 = B,8 + Ban + Bel (3) 
Ü om qE- 10 
| 
Hieraus folgt durch Differentiation unter Berücksichtigung der Beziehungen 
91 (4): 
a) ot «Rn. 04, lU : d 
oY’ oy’ +151 oy’ oY 43 + on = 
  
  
— (— ag, -- «4 85)n' -- (— 2211 + 4112) = rm — B3 0) 
oc on , ^U, 
deas eoe qaeos 9 — sinet — + uu OE Yan — sin v't 
ois 1 V3 um . ! — I E ; 1 ' 
Sin e' t sin €' 13% sine ( sin A c Sip si t $221 qt + COS ON, 
  
         
     
    
   
   
    
   
      
  
      
  
      
    
     
   
     
    
   
    
        
ETE 
  
EEE 2222227 ———7707200000000000000