Mechanik des Himmels. 95. 
  
578 
Die Ausdrücke 92 (5) erhalten ebenfalls eine wesentliche Vereinfachung. 
Man kann nämlich an Stelle von 7 auch [7] schreiben, so dass, in derselben 
Bedeutung wie früher: 
8 £? M, 
2 p° 
- iy qc- 4) 8? 4- (C — B)q'3j, 
[V]=— 5-5 [CE? + Cn? + CL? + (4 — O)¥? + (B— CO) 7?) 
daher fiir diesen Fall 
IF] e EA (c— € o e  YSA qe ay p — e 
- iy (0-0. ® 
ist. Führt man hier die mittleren Bewegungen ein, so wird 
le — —1:1—7. a À) —4) (5) 
E i -Ly + y A (C 
Ze e (22) 
mm AN 
[V]c — Say ac ^ (£y 
wo pe in Einheiten der Erdbahnhalbaxe, p« in Einheiten der Halbaxe der Mond- 
bahn auszudrücken ist. 
T 
Da nun jo == 0 ist, so wird = 0, folglich % = 0 übereinstimmend mit 
dem früheren Resultate, und weiter 
  
  
oV sing 0 
eu TS Ty 
2. al cso OF (3) 
M = + Sin @ ES cine oy 
Die Differentialgleichungen II bilden ein System, dessen Integrale, wenn die 
rechten Seiten Null gesetzt werden: 
“i C—A ; . (C —4 ; 
P = cos | — A 2 + 17 SIM "rd 7 
on [= EA © 
G = sin d ^ { — mn cos 4 Z 
sind, welche aus 93 (9a) hervorgehen, wenn an Stelle der beiden Constanten 
&, H die beiden Constanten &, y durch die Beziehungen 
  
  
  
gnsin H = €; gncos H — 
eingeführt werden. Da die Gleichungen II linear sind, so kann man die 
Methode der Variation der Constanten anwenden; die Werthe (4) werden eben- 
falls als Integrale der vollständigen Gleichungen angesehen, wobei aber § 7 
nicht mehr constant, sondern variabel sind. Differenzirt man die Gleichungen 
  
(4) unter dieser Voraussetzung, so folgt, wenn wieder Kiirze halber = n= m 
beibehalten wird: 
dpi Cm À , di Ldn 
2p 7-7 4774 t (om di -- sin m di > 
dg C — A NN dt 5 an 
= TRE nm Jism d: 
      
  
   
  
  
     
      
    
   
    
     
  
     
   
  
  
   
   
       
    
    
   
    
   
      
È 
L 
L 
d 
E 
e 
5 
|