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Relative Bewegung. 
und durch Differentiation: 
Ww -—1 608 9 + v sin + œy, | 
v — — Sin 9 + v cos e — ox, (200) 
: w=w. | 
Desgleichen: 
Ww = C08 + $ sin q + 2mv + ox, 
= — ù sin 9 4- € eos o — 20 -F oy, (201) 
.p . 
00 — Ww. 
Multipliziert man diese Gleichungen mit, so folgen, mit Be- 
rücksichtigung von (55) und von (183), die gesuchten Bewegungs- 
gleichungen, in welchen wir, da jetzt nur mehr gestrichene Grófen 
vorkommen, die Striche sämtlich fortlassen: 
mit = X --2mowv-J-mo?zr, 
mo =Y — 2mou + mo?y, (202) 
mu = 2. 
Die Gesetze der Mechanik erleiden also fiir den sich drehenden 
Beobachter eine Abänderung, die man dahin charakterisieren kann, 
daß zu der „wahren‘“ Kraft, deren Komponenten X, Y, Z sind, und 
die etwa durch die Muskeln hervorgebracht wird ($ 8), noch zwei 
„Scheinbare‘“ Kräfte kommen, mit den Komponenten mo?r, m o*jy, 
0, und 22mov, —2mo^w, 0.. Die erste Zusatzkraft, welche nur 
von der Lage des Aufpunktes abhüngt, ist nach 8 25 an Größe 
gleich, àn Riehtung gerade entgegengesetzt der Zentripetalkraft 
bei einer Bewegung des Aufpunktes um ‘die Drehungsachse mit 
der Winkelgeschwindigkeit œ, sie wird daher als ,Zentrifugal- 
kraft“ bezeichnet. Die zweite Zusatzkraft, welche nur von der 
Geschwindigkeit des Aufpunktes im bewegten System abhängt, 
die ,Coriolissche* Kraft, ist rechtwinklig sowohl zu der Drehungs- 
achse z als auch zu der Geschwindigkeit q, wie man durch Addition 
ihrer mit «, v, w multiplizierten Komponenten erkennt, und zwar 
bildet sie mit q und z ein rechtshándiges (S 16) System, das im 
allgemeinen natürlich nicht rechtwinklig ist; d. h., wenn der 
Beobachter, dem die z-Achse nach oben geht, in die Richtung q 
blickt, so wirkt für ihn die Coriolissche Kraft nach rechts. Die 
Größe dieser Kraft ist das doppelte Produkt der Masse m des 
Aufpunktes, der Winkelgeschwindigkeit o und der zur Drehungs- 
achse rechtwinkligen Komponente der Geschwindigkeit q.