78 I. Teil. 5. Kapitel. 
$ 02. "Wir verlegen jetzt endlich den Anfangspunkt des be- 
wegten Bezugssystems von dem Punkt O der Drehungsachse (dem 
Erdmittelpunkt) in einen Punkt O' einer Kugelfliche (der Erd- 
oberfliche) mit dem Radius Æ (dem Erd- 
radius), welche sich mit dem vorhin be- 
trachteten System zusammen dreht. Der 
Einfachheit halber nehmen wir 0’ in der 
(æ, =)-Ebene an, der Bildebene in Fig. 13. 
Die z-Achse legen wir in die Richtung 
des Erdradius, nach auBen, die y'-Achse 
machen wir parallel der y-Achse (in der 
Fig. nach hinten); dann füllt die z'-Achse 
Fr in die Bildebene. Die Transformation in 
das neue gestrichene System ergibt uns dann 
die Gleichungen der Mechanik für einen Beobachter B’, der auf 
der Erdoberfläche so aufgestellt ist, dal ihm die z-Achse nach 
oben, die y'-Achse nach Osten, die zx'-Achse nach Süden geht. 
Da das neue System mit dem vorigen fest verbunden ist, so 
gelten für diese Transformation die einfachen Beziehungen (185) 
bis (188). Bezeichnet nun @ den Winkel des Erdradius OO mit 
der x-Achse (dem Aquator), positiv für die nôrdliche, negativ für 
die südliche Halbkugel, so sind die Koordinaten von O' in dem 
vorigen System: 
(203) xy= KH cos fy, yy 0, zy — Rt sin fy. 
Ferner die Richtungscos der gestriehenen in bezug auf die 
ungestrichenen Achsen: 
qo sin Bo; B 0, y 008 Bo» 
(204) i, fa-1, yi, 
ag== C08 fy, (05— 0, y,— sin fs. 
Folglich nach (187): 
W = dà sin fy — w cos fy, 
V, 
Ww = à cos B + w sin P. 
Diese Gleichungen multiplizieren wir mit m und setzen für 
U, 9, w ihre Werte aus den Bewegungsgleichungen (202). Schliefi- 
lich drücken wir alle ungestrichenen Grüffen durch die gestrichenen 
aus, nämlich nach (182): 
x = HR cos fy -- a sin B -4- z eos fy, 
Y= 7,