220 V. Strahlungs-Energie 
Fig. 262 gibt je drei Typen Sammel- und Zerstreuungslinsen mit ihren 
Hauptebenen. Die Brennweite ist die Entfernung des Brennpunktes von 
seiner Hauptebene. Auch ein zentriertes Linsensystem aus vielen Linsen 
hat nur zwei Brennpunkte und zwei Hauptpunkte. 
343. Wenn vor und hinter einer Linse verschiedene Medien vorhanden 
sind, so wird die in 8 342 dargestellte Konstruktion etwas komplizierter. 
Die Theorie ergibt, daß man dann auf der optischen Achse noch zwei 
weitere charakteristische 
  
  
H u Punkte hat : die ,, Knoten- 
A, \Zs punkte“ K, und K,, 
| [ho Fig. 263. Die früher ge- 
Se] ES EA |- gebenen Regeln lauten 
d in | fJ mm s] dann so: 
L TA  Ir.Achsenparallele Strah- 
H 5 EN len, welche im vorderen 
Medium (I) gegen L, 
zielen, z. B. A,L,, gehen im Medium (117) so durch den Brennpunkt F,, 
als ob sie von L, gekommen wáren, z. B. A,L,F,, und analog, z. D. 
A,F,L,A,. Dieser Satz enthält: nichts Neues; er ist identisch mit dem 
früher Fig. 260 ausgesprochenen, nur ist hier die vordere und hintere 
Brennweite f, und f, nicht mehr gleich. 
2. Jeder Strahl, der im Medium (J) gegen K, zielt, geht im Medium 
(111) in paralleler Richtung so weiter, als ob er aus K, kàme, z. B. A,K, 
und K,A,. Dieser Satz enthält das Neue. Er ist zwar teilweise analog der 
Darstellung in 8 342, nur treten jetzt die Knotenpunkte K an die 
Stelle der Hauptpunkte. 
Brenn-, Haupt- und Knotenpunkte nennt man K ardinalpunkte des 
betreffenden Linsensystems. 
Die Distanz der Hauptebenen H,H,und der Knotenpunkte 
K,K, ist gleich; ferner ist F, H,— K,F;. 
344. Sphárische Aberration. Die bei der bisherigen Konstruktion ver- 
wendete Regel, daB achsenparallele Strahlen zu einem gemeinsamen 
R Brennpunkte gebrochen wer- 
  
  
  
  
  
>... on UN. den, ist aus verschiedenen 
"€ i wm NN d Gründen nur annähernd 
7 I PS. RE nchtig (Linsenfehler). 
\ y i 2 Zunächst zeigt sich genau 
per t so wie bei dem Kugelspiegel 
eine sphárische Aberration. Es liegt derBrennpunktderR andstrahlen 
nàheran der Linse als jener der Strahlen, die mehr in der Nàhe der 
Achse durchgehen, In Fig. 264 hat der achsenparallele Strahl P seinen 
Brennpunkt in F, der Randstrahl R in F'. Infolge dieser sphárischen 
   
       
  
   
   
  
  
    
  
   
  
  
  
  
  
     
  
  
  
  
  
  
  
  
   
  
  
   
  
  
  
  
  
     
   
   
  
   
   
    
   
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