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poussée ascensionnelle, soit 295 kilos, l’obliquité du câble sera bien 
de 45 degrés, mais seulement au sol. Près du ballon, elle sera de : 
Arc tangent 265 : 395— 52° environ. 
Or, cette pression a lieu sous 710 millimètres de mercure, à une 
température de --7*G et avec une vitesse de vent de 16 m./seconde. 
Si l’on se base, pour le calcul, sur la formule : 
[p 
13 —".;, 
[13] PI 
dans laquelle P. est la pression exereée sur la sphére aérostatque, 
f la section du grand cercle, p le poids du mètre cube d'air dans la 
zone considérée ei qui est de 1.162 grammes, e la constante d'accé- 
lération 9,81, v la vitesse et 3,5 un coefficient indiqué par Laplace et 
Lœssel. Pour une inclinaison du câble de 45° on a les 71 centièmes 
environ du câble de déroulés et comme hauteur : 
H—L sin ao, 
H étant la hauteur à laquelle plane le ballon, L la longueur de câble 
déroulée et « Pangle moyen d'inelinaison. On aurait ainsi, pour 
500 métres de cáble, 350 métres de hauteur. 
La pratique a montré que la limite d'utilisation du ballon sphé- 
rique captif ne saurait dépasser 12 métres par seconde de vitesse de 
vent, autrement l'angle d'obliquité du cáble devient telle que la hau- 
teur oü peut s'élever l'observateur qui le monte est insuffisante pour 
fournir des résultats certains. Or, il n'en est pas de méme avec le 
ballon-cerf-volant en raison de son agencement et de la répartition 
aussi bien des poids que des points d'attache du cáble, la position 
normale d'équilibre étant telle que l'axe longitudinal du ballon est 
incliné de 50° sur l’horizontale. 
Dés que, sous l'influence du vent, le cáble atteint une obliquité de 
40 degrés, le ballon s’élève par suite de la composante de l’action de 
la résistance de l’air sur sa surface, comme ferait un cerf-volant, 
et il s’élève d’autant plus que la vitesse de l’air en mouvement et, 
par conséquent, sa pression sur l’enveloppe devient plus considé- 
rable. La hauteur atteinte est fonction, dans la limite bien entendu