Anwendungen auf ici St sme 55 
ly | Daraus erkennt man, daß der Wert von Q nicht allein durch 
- | die Punkte 1 und 2, sondern auch, ebenso wie 4, durch den 
h Verlauf der sie verbindenden Kurve, « oder f, bedingt wird. 
e Mit diesem Satze ist die Camworsche Theorie der Wärme un- 
t | E was schon oben (88 51, 52) ausführlich dargelegt wurde. 
l. 78. Vollständig berechnen läßt sich Q für den Fal, 
L . daB s: Substanz schlieBlich wieder in ihren Anfangszustand 1 
a zurückgebracht wird, also einen Kreisprozeß durchmacht. Dies 
n | kann z. B. dadurch geschehen, daß man sie zuerst auf dem 
n | Wege « in den Zustand 2, und dann auf dem Wege f wieder 
C | in den Zustand 1 überführt, Dann ist, wie überhaupt bei Kreis- 
t prozessen, nach (18), $ 65: 
2 | Q= — 4. 
Die gesamte äuBere Arbeit ist: 
h | 
e | i 
e | A = - [»4v. 
e 1 
e wobei das Integral über die geschlossene Kurve 1 « 2 B 1 zu 
g erstrecken ist. 4 stellt offenbar zugleich den Inhalt des von 
d dieser Kurve umschlossenen Flüchenstücks vor, positiv, wenn der 
d KreisprozeB in der durch den Pfeil Fig.2 angegebenen Richtung 
e | vor sich geht. 
7 | 8 79. Im folgenden wollen wir uns näher mit dem spe- 
n ziellen Fall beschäftigen, daß die für die Zustandsänderung 
n | charakteristische Kurve ¢ in ein Element zusammenschrumpft 
s. | und somit die Punkte 1 und 2 sich unendlich nahe liegen. 
- Dann erhält 4 den Wert —pdV, die Energieinderung den 
n Wert dU, und infolgedessen die von außen zugeführte Wärme 
1 | nach (21) den Wert! 
Ê Q=dU+pdr. 
Q | 1 Nach Cravsivs’ Vorgang wird dieser Ausdruck gewöhnlich, um 
t seine unendliche Kleinheit anzudeuten, mit d Q bezeichnet. Dies hat jedoch 
nicht selten zu dem MiDverstündnis Anlaß gegeben, als ob die zugeleitete 
Wärme das Differential einer bestimmten endlichen Größe Q wäre. Der 
hierdurch nahe gelegte Trugschluß sei durch folgende kleine Rechnung 
illustriert. Wählt man T und V als unabhängige Variable, so ist 
EY T T V QU m v S 7 
dQ=dU+pdV = (57), 01 v (55 „+ | dV. 
Andrerseits ist: