60 Der erste Hauptsatz der Wärmetheorie 
von 1,985 berechnete Molekularwärme bei konstantem Volumen ed 
endlich das Verhältnis beider Größen: = =, 
  
  
  
mi 
TTT 
eges]. | oss lu © 
| SRE | Ex | 8525 |82.8 | Verhältnis 
| SES 45 | 450 2225 : 
SES 22 [X07 [R228 += 
| RE S5 Ss RS 2 m 
uu el EEE n 
Wasserstoff . . | 8,410 2,016 e. [495 | 1,41 
Sauerstoff . . . | 0,220 32 | 204. ] 505 | 1,40 p: 
Stickstoff . . . | 02438 28 les Tus | Lai | 3 
Lafñ- . . . . | 08375 | 28,9 | 6,86 4,87 | 1,41 A 
Bei bedeutender Temperatursteigerung nimmt die spezifische 
Wärme aller dieser Gase langsam zu. Innerhalb des Temperatur- | 
bereichs, in welchem die spezifische Wärme konstant ist, làDt | m 
sich die Gleichung (82) integrieren und liefert: ! be 
= S P: Lb | We 
(35) u = c, T -- konst., | er 
wobei die Integrationskonstante von der Wahl des Nullzustandes | D 
für die Energie abhüngt. Für den idealen Gaszustand ist nach de 
unserer in § 86 getroffenen Festsetzung c, und c, durchaus 
konstant und daher die letzte Gleichung allgemein gültig. | W 
$ 88. Adiabatischer Vorgang. Hierfür ist charakteristisch be 
q= 0, und. nach Gleichung (22): | s 
| ( 
| 0—dwu-rpde. 
| Setzen wir wieder éin ideales Gas voraus, so ergibt die Ein- e 
| setzung der Werte von du aus (82) und von p aus (30): | 
| In 
i gt BT 
I (36) 0 gm Ende a 
| oder integriert: | G 
| e, log T + 7 logv — konst. u 
i : St 
| Ersetzt man hierin 2 nach (83) durch oe. und dividiert durch k 
| c,, 80 kommt: ' d 
| (37) log T -- (y — 1)logv — konst. 
(d. h. bei adiabatischer Ausdehnung sinkt die Temperatur)