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Energie
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d Q— A(dW --dK--dL,),
oder wenn wie gewóhnlich die Zunahme der inneren Energie
dU—dW—dK
als innere Arbeit im Gegensatz zur äußeren dL bezeichnet wird,
| do=-dav-en =; ‘à
In dieser Gleichung können einzelne Größen auch Null oder negativ
werden; so entspricht dQ = 0 einer Zustandsänderung ohne Zu- oder
Abfuhr von Wärme, d U = — einer solchen mit abnehmender innerer
Energie usw. Die äußere Arbeit ist, da der Druck p während einer un-
endlich kleinen Volumzunahme als konstant angesehen werden kann,
db end 524. . 2. 2
womit aus Gl. I auch
A= Ad Up de)... s. à
folgt.
S 4. Innere und äußere Arbeit. p v-Kurven. Um die innere und
äußere Arbeit, welche durch eine dem Korper zugefiihrte endliche Wärme-
menge verrichtet wird, zu bestimmen, muß man d U und d L zwischen
den Grenzen der entsprechenden endlichen Zustandsánderung integrieren.
Für die innere Arbeit ist diese Integration austührbar, sobald nur
der Anfangs- und Endzustand der Kórper, also z. B. p und v fiir beide,
bekannt sind; dern die innere Energie eines Körpers hängt allein von
dem jeweiligen Zustande des Körpers ab.
Um aber die Integration der äußeren Arbeit
L = [5 dv
vollziehen zu kónnen, genügt die Kenntnis des Anfangs- und Endzustandes
nicht, sondern es muß auch: noch das Gesetz gegeben sein, nach dem.
sich p mit v während der Überführung des
Körpers aus dem einen in den andern Zu-
stand ändert.
Die graphische Darstellung dieses Ge-
setzes ist die pv-Kurve. Man erhält sie,
wenn man in einem rechtwinkligen Koordi-
natensystem (Fig. 1) für die aufeinanderfol-
genden Stadien der Zustandsänderung die
Volumina v,,v,v, als Abszissen und die zu-
gehörigen Drucke p,, p, p, als Ordinaten auf- 0L 5
trägt. Der Inhalt der Fläche 4, B, B, 4,, ge- |
messen im Arbeitsmaßstab, ist dann gleich
der äußeren Arbeit L, welche während der Zustandsänderung verrichtet
wurde; denn der Inhalt des schraffierten, unendlich schmalen Streifens
ABCD stellt das Produkt p-dv =dL dar.
Fig. 1.