Hi K= ^ = 
MR wenn v die Umfangsgeschwindigkeit im Kurbelkreise und 
g = 9,81 die Beschleunigung der Schwere in mj|sk ist. 
Bei der um den Winkel v aus der Todlage gedrehten Kurbellage betrágt 
ferner die Horizontalkomponente der Zentrifugalkrait nach Fig. 77 
- Gy v, 
o E UL COS 0, 
2 g RB 
  
, 
  
Die rotierenden Massen G, des Gestánges (Kurbelzapien, halbe Kurbel 
und Schubstange) àuBern bei der angegebenen Kurbellage in entgegen- 
gesetzter Richtung eine Horizontalkrait 
mr cos © 
g KR ^ » 
die hin- und hergehenden Massen G, mit bezug auf GI. 28, S. 103, bei 
unendlich langer Schubstange eine solche 
Gy v? 
qq: 0 = —— 0050. 
9 
  
R 
Ein vollstándiger Ausgleich der ganzen Gestángemassen und ihrer Wir- 
kungen tritt also hier für 
9 
y v y v? 
K, = m 7 (05 0 = (Gr + Ch) STR 
] oder 
| Gy — Gy + Gu 
Hi ein, das heißt, wenn die auf den Kurbelradius R reduzierte Masse 
OT des Gegengewichtes ebenso groB wie die Gestángemassen ist. 
Die letzteren wirken also bei unendlich langer Schubstange genau so, als 
ob sie im Kurbelzapien vereinigt wáren und mit diesem rotierten. 
Hm Bei endlicher Schubstangenlánge würde ein so bemessenes Gegen- 
Hi gewicht die Gestángemassen nur in der Hauptsache ausbalanzieren, und 
Hi zwar würde der Teil 
rl | zi E = m cos 2 ® 
i an BL 7 
um welchen der Druck der hin- und hergehenden Massen bei endlicher 
Schubstangenlänge (Gl. 27, S. 101) größer bezw. kleiner als bei unendlich 
langer Schubstange (Gl. 26, S. 101) ist, nicht aufgehoben werden. Dieser 
nicht ausgeglichene Teil erreicht seinen gróBten Wert iür o — 0 und 
180°, also in den beiden Todlagen, und beträgt dann den (I +- L/R)ten 
Teil des vollen Massendruckes 
Gy p? ( 5) 
a RUE 
in diesen Lagen. Für R/L = 1/5 würde also höchstens der 1 — 5 = 6te 
Teil des ganzen Massendruckes nicht aufgehoben werden.