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stehenden Wert von L folgt die zu- oder abzuführende Wärmemenge 
aus Gl 7 zu 
Qa -—T)4A:n( s) 
Q om Wp = Cp (T, T. 
oder 
2. Die Zustandsánderung bei konstanter Temperatur 
(isothermische Zustandsánderung) mit « — 1. 
Für » —47 folgt aus Gl. 9 
p,:0, — p,:U, —- p: v — Konst rn ur RO 
Das ist die Gleichung des Mariotteschen Gesetzes. Die pv-Kurve (Iso- 
therme) ist eine gleichseitige Hyperhel (Fig. 2), deren Konstruktion 
in § 10 gezeigt ist. 
Die während einer Zustandsänderung von 5, v, T (Punkt 7) auf 
Pa, Uo, T (Punkt 77^ verrichtete áàuBere Arbeit wird durch den Inhalt der 
Fláche 7 77^ 2 1 (Fig. 2) dargestellt und folgt aus 
= RAT 
L=— fp-av mit nA zu 
Tu A Em T. log mat * — R. T log nat ^ 
MZ 1 2 
oder 
al v D; 13 
L =p, -v, - log nat —p,-v,-log nat — . . . . Io 
d 2 
Die zu einer solchen Zustandsánderung erforderliche Wüármemenge 
ist Q — A- L, da die innere Energie bei konstanter Temperatur unver- 
ündert bleibt, die innere Arbeit also den Wert Null hat. 4 wird positiv 
für die Expansion (v, — v,), negativ für die Kompression (v, —. v,). 
3. Die Zustandsánderung ohne Zu- und Abfuhr von Wärme 
(adiabatische Zustandsänderung) mit nr = k = ee 
Cr 
Aus GL 9 und 10 folat für # = k 
74 ° a Lm D. . q — o. 4.7 p . vk == konst 
k ad: ; 
0-65 | 
T, v, MD. 
Das ist die Gleichung des Poissonschen Gesetzes. Die pe-Kurve (Adiabate) 
ist ebenfalls eine Hyperbel (Fig. 2), deren Konstruktion in S 10 ange- 
geben ist. - 
— 1 
  
  
Als äußere Arbeit für eine Zustandsänderung zwischen p,, «,, T, 
(Punkt 7) und p,, v,, 7, (Punkt 77^) erhält man, da nach Gl. 7 fürdQ=0 
PL CRURA uoo Am A UH 
  
    
    
       
   
   
   
   
  
   
   
    
      
    
   
     
    
    
    
       
  
  
  
    
+ T RR tmm 
  
     
  
ist,