LP
E
mit p in kg/qem. Die Tabelle auf S. 25 enthàlt endlich mittlere Werte
von cy für verschiedene Überhitzungsgrade.
Cp = 045 b 3600000
8 19. Allgemeine Zustandsgleichungen des Wasserdampfes. Das
spezifische Volumen des nassen Dampfes drückt sich, wenn 1 kg desselben
xz kg Dampf und (/ — x) kg Wasser enthält, durch
v=x-v + (1—a)w= g (v^ — w) + w
Own Bm
aus. Dies ist die allgemeine Zustandsgleichung des gesattigten Wasser-
dampfes. Sie geht für trocken gesáttigten Dampi mit x — 1 in v — «t
wo über.
Die Spannung p in kg/gem und das spezifische Volumen *' in cbm]kg
des gesättigten Wasserdampfes stehen nach Zeuner mit groDer Ge-
nauigkeit in der Beziehung
oder
Pp (v‘)“ — R! ; : ; : S 3 : ; : ; 927
mit # — 10646 und B' = 1775.
Nach dieser Gleichung kann sowohl ?/ als auch der reziproke Wert
1 0,9393
y emm d : 0,5830 p,
das ist das spezifische Gewicht oder die Dichte, berechnet werden. .Die
Tabelle auf S. 21 enthalt die Werte 4 — ¢/ — t — *' — 0,001 und y’. Die
eingeklammerten Werte entsprechen neueren Versuchen.
Gegenüber Wasser von 0? C besitzt 7g nassen Dampfes von /" €
einen Mehrbetrag an innerer Energie von q + x -¢. Für eine unendlich
kleine Zustandsänderung dieses Dampfes ist somit der Wärmewert der
inneren Arbeit
A:dU-—dq--d(x-o)
und somit die zu- oder abzuïührende ——_— nach Gl. 4, S. 3,
dQzsdg--d(mr.o0)d-A.dL . . .. . . 32
Andrerseits ergibt sich, wenn man beachtet, daB x-r die Verdamptungs-
wärme bei der konstanten Temperatur 7, z-r/T also diese Wärme für
jeden Grad der letzteren ist,
d0--dg+ T-d 3
BAT T.d(x:.r) —x:r-.dT
a( T ) : pa
= tpt Star 1
oder mit