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Gleichgewicht herrscht dann, wenn die Summe der Radialkráite und der 
in sie fallenden Komponente 7; der Tangentialkrátte Null oder nach Fig. 69 
RH+dRH+C—(R+T)=0 
dER-A-—T.—0... .. .—. .. 45 
ist. Es bestimmt sich nun mit 
= als Masse der Volumeinheit und 
a = n als Winkelgeschwindigkeit 
das Volumen des Elementes zu 
AJ b.r.da-dr 
I 
und seine Fliehkraft zu 
O=Lb.r-dadr-ro?=2L10.7"-0 da dr. 
9 9 
Weiter folgt mit 
6, als Radial- und o; als Tangentialspannung 
für die Radial- und Tangentialkrait 
Bub ondes, 
T—5.-dr- Ot, 
während für die radialen Komponenten der beiden Kráite 7 nach Fig. 69 
de 
m DT.sn 9s 
oder da wegen des unendlich kleinen Winkels d« 
de 
2 sun >. mA da 
gesetzt werden kann, 
f" zT-dezb-dr.-do-6, 
folgt. Nach Einführung dieser Werte für Æ, C und T; lautet Gl. 45 
d(b.r.) T b riot dr — bie dr — 0 
oder 
(bd, 6d D) 3. do b — e) T bora 0... 46 
Für die Festigkeit der Laufradscheiben kommt weiter die Dehnung 
in Frage, welche das betrachtete Element erfährt. Nach dem Hookeschen 
Gesetz ist die Dehnung « eines elastischen Körpers, der unter einer Zug- 
spannung 6 steht, gleich dieser, dividiert durch den Elastizitätsmodul Æ, also 
6 
Y 
Im vorliegenden Falle ist das Gesetz aui die radiale und tangentiale 
Dehnung des Scheibenelementes anzuwenden. 
In radialer Richtung sucht die Spannung e, das Element zu ver- 
làngern. Die Spannung oe; dagegen, welche das Gleiche in tangentialer 
Richtung erstrebt, hebt diese Verlängerung zum Teil wieder auf, und 
ES — 
    
  
  
  
  
  
   
   
   
   
   
   
  
  
  
  
  
  
    
  
  
  
  
    
  
  
  
   
   
  
  
  
   
    
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