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gleicher Stärke ist, und bezeichnen wir durch B den Raum, 
über welchen sie sich in dem Körper M verbreitet, so ist 
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dessen elektroskopische Kraft augenscheinlich ry Diese 
Kraft ist aber im Stande des Gleichgewichts der u gleich, welche 
die mit dem Körper M in Berührung gebrachte Stelle der Kette 
angenommen hàt, wenn an dieser Berührungsstelle keine neue 
Spannung eintritt; es ist also unter dieser Voraussetzung 
4 — M e, 
woraus. man findet 
F7 uw 
MC 
Es gehet aus dieser Gleichung hervor, dass die elektroskopische 
Kraft in dem Kórper M stets kleiner ausfallen wird, als sie in 
der berührten Stelle vor der Berührung war, aber auch, dass 
beide einander umsomehr gleichkommen werden, je grôsser r 
in Vergleich zu R ist. Wenn wir R als eine unveränderliche 
Grösse ansehen, so hängt das Verhàáltniss der elektroskopischen 
Kräfte u und w/ zu einander blos von der Grösse des Raumes 
ab, den die Elektrizität in der Kette einnimmt; man kann daher 
die elektroskopische Kraft des Kórpers M ihrem gróssten Werthe 
blos dadurch näher bringen, dass man den Raum der Kette 
vermehrt, sei es durch eine Vergrósserung ihrer Dimensionen 
überhaupt, oder auch dadurch, dass man irgendwo an sie fremde 
Massen anhángt. Von der Natur dieser Massen, wenn sie nur 
Leiter der Elektrizität sind und keine neue Spannung hervor- 
rufen, hüngt, so scheint es, bei dieser Wirkung gar nichts ab, 
sondern alles nur von ihrer ráumlichen Grósse. Nehmen die 
angehängten Massen einen unendlich grossen Raum ein, welcher 
Fall eintritt, wenn die Kette irgendwo eine vollkommene Ab- 
leitung: erhält, so wird die elektroskopische Kraft in dem 
Kórper M stets der gleich, welche die von ihr berührte Stelle 
der Kette hat. 
Um diese Wirkungen mit dem Spiele des Kondensators in 
Verbindung zu bringen, haben wir blos zu erwägen, dass ein