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durch. den Uebergang der Elektrizität in die Luft während des 
Zeitelementes dt erfährt, wo b einen von der jedesmaligen 
Beschaffenheit der Luft abhängigen, für dieselbe Luft aber kon- 
stanten Koeffizienten vorstellt. Sie drückt eine Verminderung 
aus, wenn w positiv, und eine Vermehrung, wenn w negativ 
ist. Unserer ursprünglichen Voraussetzung zur Folge darf aber 
diese Wirkung keine Ungleichheit der elektroskopischen Kraft 
in einem und demselben Schnitte des Kórpers nach sich ziehen, 
oder wenigstens muss diese Ungleichheit so geringe sein, dass 
daraus keine fühlbare Aenderung in den übrigen Gróssen- 
bestimmungen hervorgeht; ein Umstand, der in der galvanischen 
Kette fast immer vorausgesetzt werden kann. 
Sonach ist die gesammte Aenderung, welche die Elektri- 
zititsmenge der Scheibe M in der Zeit dt erleidet 
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x0 5. dz . dt —beu da dt, 
da? 
worin sowohl der Theil begriffen ist, welcher durch die Bewe- 
gung der Elektrizität im Innern des Körpers veranlasst wird, 
als auch der, welchen die umgebende Luft bewirkt. 
Es ist aber die in dem Zeittheilchen d£ erfolgte gesammte 
Aenderung der in der Scheibe M befindlichen elektroskopischen 
Kraft u 
dat. 
7 dt, 
mithin die gesammte Aenderung der Elektrizitätsmenge in der 
Scheibe M während der Zeit df 
du 
Od dx dt, 
wobei indessen vorausgesetzt worden ist, dass unter allen Um- 
ständen gleiche Aenderungen der elektroskopischen Kraft gleichen 
Aenderungen der Elektrizitätsmenge entsprechen. Wenn die 
Erfahrung lehrte, dass verschiedene Körper von einerlei Aus- 
dehnungsgrösse durch dieselbe Elektrizitätsmenge eine verschie- 
dene Aenderung in ihrer elektroskopischen Kraft erleiden, so 
müsste. zu vorigem Ausdrucke noch ein diese Eigenthümlichkeit 
der verschiedenen Körper messender Koeffizient y gefügt werden.