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Die Erfahrung hat über diese aus dem Verhalten der Wärme 
zu den Körpern entlehnte Muthmassung noch nicht entschieden. 
Setzt man nun die beiden kurz zuvor für die gesammte 
Aenderung der Elektrizitätsmenge in der Scheibe M während 
des Zeitelementes dt gefundenen Ausdrücke gleich und dividirt 
alle Glieder der Gleichung durch w dx dt, so erhält man 
du d’u be 
Vg =r sg 
woraus die elektroskopische Kraft # als Funktion von z und £ 
zu bestimmen ist. 
12) Wir haben in voriger Nummer für die zwischen den 
Scheiben M‘ und M während der Zeit dt stattfindende Aende- 
rung der Elektrizitätsmenge gefunden 
x (w' —u) dt 
dx 
und gesehen, dass die Richtung des Ueberganges dem Laufe 
der Abscissen entgegen ist, wenn der Ausdruck positiv, dagegen 
im Sinne der Abscissen läuft, wenn der Ausdruck negativ ist. 
Ebenso ist die Grösse des Ueberganges zwischen den Scheiben 
M, und M, wenn wir dieselbe Beziehung seiner Richtung bei- 
behalten 
% (u, — u) dt 
dax 
Setzen wir in diesen beiden Ausdrücken für uw‘ und u, die in 
derselben Nummer gegebenen Umformungen und zugleich xw 
für x, d. h. das absolute Leitungsvermógen statt des relativen, 
so erhalten wir in beiden Fällen 
du 
* à) 73 di 
up PLZ 
woraus hervorgeht, dass dieselbe Elektrizitätsmenge, welche 
während des Zeitelementes dt von der einen Seite in die 
Scheibe M eingeht, in derselben Zeit wieder aus ihr nach der 
andern Seite hin fortgeschickt wird. Denken wir uns dieses zu 
der Zeit £ in der. zur Abscisse x gehörigen Scheibe M herr- 
schende Fortrücken der Elektrizität in unveränderlicher Stärke