Kirchhoffsche Regeln. 91 
5 Athers Potentialdifferenz zwischen den Enden von W,. Bezeichnen wir 
°r Kegel diese Enden durch die Indices «x und ß, so ist: 
> Kräfte Zr 
LO so daß wir erhalten: Ka 
jehalten, 
nd fällt JS. W;= E— (9, — PB): 
Diese Gleichung gilt also unabhängig davon, was sich außerhalb 
des betrachteten zylindrischen Leiters (Fig. 28) befindet, wenn nur 
ın sich 
(54) 
nen an- 
»iet der 
esungen, 
309 für 4 
Bo 
gültigen 
8, (etwa 
Kraft £ 
;rmaßen. 
7. Letz- 
für ihn 
Fig. 28. 
„und dp die Potentialwerte an den Enden in dem durch die Figur 
angegebenen Sinne sind. Die Punkte « und ß können also auch 
Verzweigungspunkte sein, und die anderen Zweige ebenfalls andere 
elektromotorische Kräfte enthalten: immer gilt die vorstehende 
Gleichung, die allgemeiner geschrieben werden kann: 
Sza® Wan= Eau + 92 — Per (55) 
In dieser Form kann sie für jeden Zweig angewandt werden. 
fi abge- Die so gewonnenen Gleichungen für irgend einen in sich zurück- 
ntial g. laufenden Teil der ganzen, beliebig verzweigten Leitung zuein- 
ılektrizi- ander addiert, geben die eine der Kirchhoffschen Regeln (siehe 
von der Kohlrausch, Lehrbuch, pag. 375). Die andere sagt aus, daß 
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