Dichte 5 der magnetischen Kraft- oder Polarisationslinien. 97 
ie Zahl menge Null, so treten ebenso viel Kraftlinien durch die Ober- 
N Solnen fläche ein wie aus. Im ersteren Falle endigen innerhalb des 
 örke 1 Raumes weder Kraftlinien, noch fangen solche an. Diese Be- 
dingung kann bei anderen als Coulombschen Kräften auch durch 
a Kraftlinien erfüllt werden, die in sich zurücklaufen, vergl. p. 147. 
® und Von jeder Stelle, an der &,>0 ist, gehen Kraftlinien aus 
oder endigen in ihr, wenn &,<0O ist. Das erkennt man so- 
gleich durch Anwendung der Gleichung (59) auf eine nur diese 
(59) eine Stelle umschließende Fläche. Und zwar gehen von der 
fläche Ladung } E&, dt = €,, wie man alsdann sieht, 4xe, Kraftlinien 
aus. Wenn e, negativ ist, so ist 4xe, die Zahl der in die 
ses da . er ; 
N  aler Ladung e, einmündenden Kraftlinien. Bei unseren Festsetzungen 
den gehen also von einem positiven Einheitspole 4x Kraftlinien aus. 
‚ündel Alle vorstehenden Ableitungen gelten entsprechend auch 
? für das magnetische Feld. Es wird also die Zahl %5 der Kraft- 
linien, die im Felde die Flächeneinheit senkrecht durchsetzen, 
(oder die Zahl der Polarisationslinien) gleich: 
> eı- B=uU SD (60) 
analog D.C. Wenn man die Annahme von wahrem Magnetis- 
mus macht, so gehen 4xm,, Kraftlinien von einem Pole von der 
Stärke m, aus. 
dem Der Greensche Satz in der speziellen Form der Gl. (58) 
) ein führt noch zu der Übergangsbedingung, die an einer Grenz- 
druck fläche zweier Dielektrika von endlich verschiedenem D erfüllt 
nfalls sein muß. 
linien Zunächst ist klar, daß bei Ortsveränderung parallel der Grenz- 
fläche € kontinuierlich veränderlich bleibt, da man sich inner- 
halb desselben Dielektrikums bewegt. Aber bei Ortsveränderung 
durch die Grenzfläche hindurch sind ungemein schnelle Ver- 
e1n- änderungen der €-Werte möglich, da man schnell zu Stellen 
(59): anderer D-Werte gelangt. 
Den Ausnahmefall, daß diese Grenzfläche mit wahrer Elek- 
trizität geladen sei, wollen. wir ausschließen. Wir betrachten ein 
ı ent- Volumenelement von zylindrischer Gestalt, über dessen Ober- 
€ ge- fläche wir das Integral der Gleichung (58) erstrecken wollen. 
Die Mantelfläche des unendlich kleinen Zylinders durchschneide 
izität überall senkrecht die Grenzfläche der beiden Dielektrika D, und 
'amt- D,, Figur 31 auf folg. Seite. 
Richarz, Die Anfangsgründe der Maxwellschen Theorie.