Potential in und auf Leitern konstant.
rmantel ; . a :
Fand D 8 35. Statische Erscheinungen für Leiter.
) Grenz- In Kapitel III. haben wir die statischen Erscheinungen
rt; nun lediglich für Nichtleiter abgeleitet, weıl wir die wichtigsten sta-
‚ür ent- tischen Gesetze bereits finden konnten, ohne Einführung der
ıtgegen- neuen, weiteren Voraussetzungen über die Natur der Leiter.
Es blei- Jetzt betrachten wir die statischen Erscheinungen auch für
Zeiträge diese und können zunächst die stationären Veränderungen mit-
ylinder- umfassen.
nen wir Das Tripel II. bleibt auch in Leitern ungeändert. Bei sta-
;h dem tionären und statischen Zuständen sind alle © und © von der
enden Zeit unabhängig. Ganz allgemein gehen für solche auch in
erichte- Leitern aus (II) wegen des Verschwindens der linken Seiten die
o ist an Gleichungen (14) hervor. Diese wieder haben (16) zur Folge.
N- der Bei stationären und statischen Zuständen in Leitern und Nicht-
eiträge: leitern haben also ganz allgemein die elektrischen Kräfte ein
Potential.
Bei statischen Zuständen soll noch weitergehend überhaupt
keine Bewegung der Elektrizität stattfinden. In Leitern ist
das im Innern, wo sich die strömungsfähigen Elektronen nach
N Z0E allen Seiten hin bewegen können, nur möglich, wenn im Innern
htleiter
C—0,
Poren also das Potential:
; @ = Const.
nn. die
Slektri- ist, und zwar gilt letzteres bis zur Oberfläche einschließlich, da
‚esehen ja eine Potentialänderung von der Oberfläche nach dem Innern
nn (rei hin und Potentialdifferenzen für verschiedene Stellen der Ober-
In der fläche eine Bewegung der Elektrizität bewirken würden. Nur
een normal auf der Oberfläche des Leiters nach außen hin darf eine
‚stetig. Kraft wirken, da in dieser Richtung die Elektrizität in die
AUCH nichtleitende Umgebung hinein sich doch nicht bewegen kann
roter — wenigstens wollen wir solche Entladungen nicht in den Kreis
nd: unserer Betrachtungen ziehen. Nennen wir die von der be-
trachteten Leiteroberfläche nach innen bezw. außen hin gerichtete
Normale n%,;, bezw. n„, so ist also:
Ö
Schluß On =,
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