110 Magnetischer Widerstand. Magnetomotorische Kraft. 
man weiter „Polarisations-“ oder „Kraftlinienfluß“ die Gesamtzahl wird 
der Kraftlinien, die das Ferromagnetikum durchziehen: auf ; 
Anm, = fB-do=— fu9tdo, (78) Dee 
Nennen wir ı, das magnetische Potential auf der Polfläche wir 
A, w%, das auf K, so können wir durch eine (74) analoge 
Gleichung eine Größe W,. einführen: 
1 A Ddo 
War Wr erspe 
Dies so eingeführte W„, nennt man den magnetischen Wider- Strön 
stand des zwischen die Polflächen A und K gebrachten Ferro- statil 
magnetikums. Man dehnt die Analogie noch weiter aus. Nach betre 
(47) ist für elektrische Ströme: für 
A DDr punk 
Si T= WW für 
wo (g,—@„) für den Leiter zwischen A und X dieselbe Rolle Vorl 
spielt, wie die elektromotorische Kraft in einer in sich zurück- 
laufenden Leitung. Deshalb hat man auch (%,—%„,) magneto- eine 
motorische Kraft zwischen den magnetischen Flächen 4 und K 
genannt. Nennen wir sie M, so haben wir in der Gleichung: gilt 
7 Zylir 
fo. do (79) en 
für den Kraftlinienfluß ein vollständiges Analogon zum Ohm- rial. 
schen Gesetz bei einem Leiterstück, welches Analogon sich viel- „lin: 
fach nützlich anwenden läßt. 
So ließe sich auf diese Weise a 
in erster Annäherung berech- der 
nen, wie sich bei der so- v- 
genannten Isthmusmethode 
(siehe z. B. Ewing, magne- 
tische Induktion, Berlin 1892, An « 
p. 137; du Bois, siehe unten), die - 
zwischen kegelförmigen Pol- 
Kae. schuhen %, p, Fig. 34, die Kraft- 
linien auf die Luft einerseits 
und den eisernen Hals % andererseits verteilen [siehe Schluß 
des folgenden Paragraphen]. Von besonderer Wichtigkeit aber 
aa UA