Linearer Leiter und Plattenkondensator. 111 
tzahl wird. das Analogon zum Ohmschen Gesetz bei der Anwendung 
auf in sich zurücklaufende Kraftlinienflüsse (siehe z. B. H. du 
(78) Bois, magnetische Kreise, Berlin 1894, pag. 176 ff. Isthmusmethode, 
pag. 287, 353). Auf solche geschlossene Kraftlinienbündel werden 
läche wir später beim Elektromagnetismus zurückkommen. 
aloge 
8 38. Anwendungen der Analogien auf Einzelfälle, 
Die in den vorigen Paragraphen entwickelten Analogien 
ersparen es uns, in manchen Kinzelfällen die Berechnung für 
ider- Strömung der Wärme, der Elektrizität, Elektrostatik, Magneto- 
erro- statik gesondert durchführen zu müssen, wenn wir die ın dem 
Nach. betreffenden Gebiete jedesmal wichtigen physikalischen Größen 
für eine bestimmte Körperform ermitteln wollen. Ausgangs- 
punkt sollen für uns die als bekannt vorausgesetzten Formeln 
für die stationäre Wärmeströmung bilden (siehe Helmholtz’ 
tolle Vorlesungen, Bd. VI, pag. 64—69). 
ück- Die dortige Gleichung (35) für die Temperatur als Funktion 
aeto- einer Koordinate: 
dK = 4A: xzx+B 
ung: gilt für die Strömung zwischen den Endflächen eines leitenden 
(79) Zylinders von beliebigem Querschnitt, dessen Mantelfläche parallel 
der x-Achse ist und umgeben wird von nichtleitendem Mate- 
)hm- rial. Dies entspricht also für die elektrische Strömung einem 
viel- „linearen“ Leiter, in dem das Potential mithin wird: 
läßt. pP Ar R 
Seh A und B sind durch © „und g, gegeben; ist x = / die Ebene 
se der Anode, x=0 die der Kathode, und setzen wir y„= 0, 
so wird: 
de % 
oNE- CP 
392, An der Anode hat die nach dem Inneren gerichtete Normale % 
en), die — x-Richtung; also ist: 
Pol- OÖ SE do NE , 
raft- u. de 7 
seits Nach (68) wird die Stromintensität: 
ıluß a w 4 
ıber J fr Sdn= 1.9,