Ausbreitungswiderstand. Kugelkondensator. 115 
gen (nach unten hin) unendlich ausgedehntes leitendes Medium (die 
Erde) hinein entsprechen. Dieser Widerstand wäre gleich dem 
(82) Doppelten des zuletzt abgeleiteten Wertes, also gleich: 
ıcht, 2miır) 
Für die Erdrückleitung muß der Strom in überaus großer Ent- 
ner fernung von der einen an der Empfangsstation befindlichen 
atur Erdplatte sich auch in einer anderen an der Sendestation be- 
tial: findlichen Erdplatte wieder sammeln. Dies gibt abermals eine 
Verdoppelung des zuletzt berechneten Wertes, also: 
ntial mar 
rd: Die bemerkenswerte Unabhängigkeit vorstehenden Wertes von 
der Entfernung der beiden Stationen ist aus der telegraphischen 
Praxis ebenfalls seit langem bereits bekannt. 
Über ähnliche „Ausbreitungswiderstände“ siehe Kirchhoff, 
Vorlesungen III, pag. 126, Kohlrausch, Lehrbuch, 1905, pag. 374. 
Das elektrostatische Analogon zu der radialen Strömung in 
IMz- einer Kugelschale ist eine geladene leitende Kugeloberfläche, um- 
geben von einer konzentrischen, zur Erde abgeleiteten leitenden 
Kugel: ein Kugelkondensator. Da in diesem Falle alle Kraft- 
linien, die von der kleineren Kugelfläche ausgehen, in die 
größere von innen her einmünden, ist die Analogie ohne weiteres 
83) eine vollkommene, während in den früheren Fällen die Anbringung 
von Schutzring bezw. Schutzzylindern dazu erforderlich war. Die 
der elektrostatische Kapazität der inneren Kugeloberfläche folgt nach 
der Analogie aus (83): e 
C= Ur DR. (84) 
nd“ Man spricht auch wohl von der Kapazität einer Kugel ohne 
Ra- weiteres; dabei ist aber stillschweigend hinzuzudenken: wenn in 
gen endlicher, d. h. durch Influenzrückwirkung störender Entfernung 
nd“ sich kein anderer Leiter befindet. Diesen Fall erhalten wir aus 
ıenN- (84), indem wir R = co setzen: 
ist Om DA (85) 
en In Luft (D sehr nahe = 1) hat also eine Kugel vom Radius 1 
as im elektrostatischen Maßsystem die elektrostatische Kapazität 1. 
va 
in 
R*