122 Vektorpotentiale. Elektromagnetische Feldkomponenten. 
Dabei sind wie in Fig. 10 auf pag. 43 die i,, %,, 4,-Werte an der der 
Stelle von dr zu nehmen; die j-Werte gelten für den Aufpunkt Srö 
mit den Koordinaten xyz; o ist der Abstand von dr und dem 
. . . . . N 
Aufpunkt. Weil die Rolle der fingierten Dichtigkeiten von den nn 
Komponenten des Vektors £ übernommen wird, nennt man solche / Sy 
Integrale, wie die in (94), Vektorpotentiale. Sa 
Nach der Poissonschen Differentialgleichung wird: en 
rau 
ha 47, verä 
also auch: 
"4 04 
ne Em in k 
und ebenso: . stru] 
a = — 4% SER läng 
öy y 
Mithin wird: "on 
Dip Ote\ Oi. 0 Sb 
AT da U) Leit 
Andererseits war auch nach der ersten der Gleichungen (93): 
a5 1m (0% 06 Den 
Var = Te GC ER 5) . glei 
Die rechten Seiten der beiden letzten Gleichungen fassen wir 
wieder als Dichtigkeiten fingierter Agentien auf. Dann sind die End. 
der Operation A unterworfenen Funktionen auf den linken Seiten der 
nach der Potentialtheorie eindeutig bestimmt, wenn wir noch Dan 
ihr Verschwinden im Unendlichen festsetzen. Aus der Gleichheit | 
der beiden rechten Seiten (bis auf den Nenner c) folgt also auch: A 
5 1. ( _ 2) 
Da ( Öy 
und zyklisch: Dr = S (De - 7) | 5 
y N % © Nm Oel’ Nr 
Da (Se ii ) | fach 
AA A | .diese 
Die Bedeutung dieser Ausdrücke für die elektromagnetischen z-Kı 
Feldkomponenten ist folgende. Nach (94) liefert jedes Volumen- 
element dr, in dem Ströme vorhanden sind, einen Beitrag zu / 
den Vektorpotentialen, und durch diese zu den Feldkomponenten Die 
(95) am Aufpunkt. Wir haben also wieder „Fernwirkungs- ‚des 
gleichungen“, aber. von_ uns  wohlbekannter Beschränktheit Koo 
(95