208 Vorheriges Verschwinden etwaiger Ladungen. 
Ladungen vorhanden gewesen wären. Dann ergibt aber die 
Annahme von Leitfähigkeit, wenn auch geringer, daß die Ladungen 
verschwinden werden, Dennzes ist allgemein bei ‘konstantem 
D nach Gl. (12): 
ken DE 
Ferner bei konstantem 2 nach (41): D: 
Den &, 0C, , 0C, m 
A) 
woraus 
DLR (160) 
Diese Gleichung ist völlig analog der Gl. (39) auf pag. 65, aber 
viel allgemeiner gültig. Jene für € galt nur, wie aus 8 25 
hervorgeht, wenn gleichzeitig rot = 0 war. Die allgemeinere 
Gleichung für € werden wir erst noch ableiten (Gl. 178). Das 
Integral von (160) ist analog (40): 
DER a (161) 
Es sinkt also &, zum Werte Null herab. Die Relaxationszeit 7 A 
ist dieselbe, wie auf pag. 66. Cohn und Arons haben Vorgänge, SC 
welche diesem Herabsinken prinzipiell gleichen, zuerst messend 
verfolgt und damit den Nachweis geliefert, daß Leitfähigkeit und 7 
dielektrische Polarisation nebeneinander in derselben Substanz 
existieren können (Wied. Ann. 28, p. 454, 1886). 
Wenn nun dieses Herabsinken etwaiger vorhandener La- 
dungen bis auf Null erfolgt ist, haben wir nirgends mehr 
wahre Elektrizität, also (wegen D = const): 
DC, 00, . 06, 
ont U (162) 
$ 74. Gleichungen der Ausbreitung elektrischer Felder. be 
Longitudinale Ausbreitung ausgeschlossen, Fo 
Wenn wir zunächst ein nichtleitendes Medium betrachten, SO 
so gilt: > 
ED 08, 08, 08, 
6 08 02 Öy Kı 
D DC ÖQ: 09x se 
@ a - 
206 _ 08, _ 0 
c_ „OT 0y Öx