Gleichungen d. Ausbreitung elektr. Felder. 
jer die u Ö% _ 0C, _ 0C 
dungen c TS Te 0 Ss 
tantem (IL) £ Par nn 
00. 00r 0 
cöt dx dy 
Differenziert man die erste der Gleichungen (I) nach %, so findet 
man bei Vertauschung der Differentiationen: 
DAL (5) 0 (2) 
00° 08\06/ 0y\Ot/M 
(160) ) 
A Setzt man die bezüglichen Werte aus (1) ein, so ergibt sich: 
>, aber 
De. O0. 086,\. 0 08 0C 
; S 25 ce 08 ae Se) Ge) 
da ETC. 06, 00, FE: 
Das AR [00T 0 0906“ 0m 
Pr 6, 06, 0 06 | 06, 
(161) SO Ta TC 
szeit 7’ Bei Berücksichtigung von (162) und wenn, wie üblich, ge- 
gänge, schrieben wird: 
02G, | 0°C, , 0°C, 
‚essend OP Te A4CE,. 
it und Y ; 
al findet man 
‚bstanz DO. 
PT A 
er Dan oder wenn wir setzen: ee 
mehr aD a“ (163) 
ee 
A = A AC,. 164 
Analoge Gleichungen bestehen für €, und €,. Sie stellen 
ar. bekanntlich eine Ausbreitung der E-Veränderungen mit der 
Fortpflanzungsgeschwindigkeit @ dar. Dies soll, weil vielfach 
echten sonst in der Physik behandelt, hier nicht im einzelnen abgeleitet, 
’ sondern es soll nur auf folgendes hingewiesen werden. 
Nimmt man zur Vereinfachung €, als nur von einer 
Koordinate, etwa y, und von $ abhängig an, so findet man zu 
seiner Bestimmung aus (164) die Differentialgleichung: 
026, _ 20°C, 
Da a 
Richarz, Die Anfangsgründe der Maxwellschen Theorie. 5 
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( 
14 A