60 Magnete äquivalent wahrem Magnetismus. 
tatsächlich nicht existierenden wahren Magnetismus verbunden wo 
waren, können wir nach Einführung des durch magnetische 
Polarisation frei werdenden als im wesentlichen gehoben an- 
sehen. Außerdem können wir aber auch noch die außerhalb DS 
des Inhaltes der Maxwellschen Theorie stehende Erfahrungs- ne 
tatsache hinzunehmen, daß es eine remanente Magnetisierung 
gibt, die ohne erzeugendes Feld bestehen bleibt: permanente N 
Magnete. Deren Pole können als gleichwertig mit wahrem N el 
Magnetismus angesehen werden; sie erzeugen ihrerseits ein Mer 
äußeres Feld, machen Magnetismus durch Polarisation frei und nn 
wirken auf ihn nach den abgeleiteten Gesetzen. Der 
schi 
S$ 23. Gebundene Elektrizität. 
an 
Betrachten wir noch Stellen, an denen sich wahre Elektri- nie} 
zität und durch Elektronenverschiebung frei gewordene neben- Fall 
einander befinden. Dies ist z. B. der Fall, wenn die linke Für 
Außenseite der Grenzfläche eines Dielektrikums D in Fig. 18 glei 
positive Ladung von außen, etwa so wie auf pag. 43, erhalten der 
hat; dann wird an der Innenseite der leite 
Grenzfläche negative Klektrizität En | a I hau 
durch Polarisation frei. Durch diese de\+ 3 der 
wird ein Teil der wahren Ladung Ye Satı 
unwirksam gemacht: „gebunden“. Fir: 1 d a Lad 
Fassen wir ein Volumenelement ins dab 
Auge, das teils innerhalb, teils außerhalb des Dielektrikums auß 
liegt. Die Grenzfläche denken wir uns dabei nicht als mathe- 
matische Fläche, sondern als von einer sehr geringen Dicke, 
und als einen, wenn auch sehr schnellen, so doch kontinuierlichen. dag 
Übergang aus dem einen Medium ins andere vermittelnd. Ein 
solches Volumenelement liefert zur Coulombschen Kraft einen 
Beitrag durch die mit dr zu multiplizierende Dichtigkeit der „Ge 
freien Elektrizität: mer 
EA Ey Sp: 
Da &, entgegengesetztes Zeichen hat wie &„, setzen wir an solchen wor 
Stellen: 
E&,=—8, 
Y