Prakt. Met. Sonderband 46 (2014) 115 
dynamische Rekristallisationsverhalten der Legierungen gezogen werden. In Abb. 2a-d 
sind exemplarisch Korngrößenkarten und die zugehörigen Korngrößenverteilungen zur 
Bestimmung der rekristallisierten y-KorngréRe dargestellt. Alle weiteren Details der 
Versuchsdurchführungen können [6] entnommen werden. 
41Al-3Mo- 
5 Vakuum- - b) y-Korngréenverteilung 
700 - 
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— y-KorngroRRe [um] 
Abb. 2: KorngréRenverteilungen der Legierungen Ti-41Al (a,b) und Ti-45Al (c,d). EBSD- 
Messungen erfolgten an Gleeble-Proben nach Umformung bei 1200 °C mit 0.05 st 
2.2 SIMULATION 
In einem weiteren Teil der Arbeit erfolgte unter Verwendung einer Konstitutivanalyse eine 
mathematische Beschreibung der experimentell ermittelten Fließkurven. Hierfür wurde das 
4 Modell nach Sellars und Tegart (ST-Modell) [7], das auf einem Arrhenius-Ansatz beruht 
Gl. 1), ählt. 
Ti-45AI (e- (G11). qewahit 
00 °C (b/f), iC N RE) 
(d,h) nach Z=2(¢T)=¢ err = f(0(e,&,7)) = A(e)  sinh(a(€) - 0(£,&, T)) (1) 
In dieser Gleichung steht Z fiir den Zener-Hollomon-Parameter als eine temperatur- 
kterisierung kompensierte Dehnrate, ¢ für die Dehnrate, Q(e) fur die Aktivierungsenergie der 
sowie der Verformung, R fur die ideale Gaskonstante, T fur die Temperatur in [K] und o(g,&,T) far 
odus (engl. die wahre Spannung. Die Parameter Ae), a(e), n(e) sowie Q(e) sind vom jeweiligen 
r- (engl. X- Werkstoff abhängig und werden laut Gl. 1 für einen bestimmten Dehnungswert als 
ımung der konstant angenommen. Der aus dem Modell ermittelte Zener-Hollomon-Parameter 
se auf das Z(g,€.T) wurde in weiterer Folge Uber einen Potenzansatz (Gl. 2) mit der experimentell