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Dritter Abschnitt. Das elektromagnetische Feld. 
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lieh in 
Auf Grund derselben Formel geht das zweite Integral der 
rechten Seite über in 
+Afmm l+£fdv («• curi #), 
was mit Rücksicht auf (179) ergibt 
wenn wiederum, was hier zweckmäßig ist, die Dichte des 
wahren Stromes 
• , cZ) iC . . s 
1 + ~äT= + T- -aT 
Ot 4m dt 
eingeführt wird. 
Das dritte Glied der rechten Seite endlich gibt die in 
dem ganzen Felde entwickelte Joulesche Wärme an; denn 
diese beträgt 
(180 c) Q =J dv (i(S) =jdv 
Wir erhalten also schließlich 
(i8oa) Wl« - §1 +/<M«'0 - «• 
Wir denken uns nun das ganze Feld in eine Fläche ein- 
geschlossen, welche im Verlaufe des ganzen Vorganges niemals 
von einer magnetischen Erregung erreicht wird. Für das von 
der Fläche eingeschlossene System geht (180d) über in 
(180e) dv(m)-Q. 
Wir wollen zunächst den speziellen Fall ins Auge fassen, 
wo eingeprägte Kräfte nicht vorhanden sind. Dann besagt 
die zuletzt erhaltene Gleichung: Die zeitliche Abnahme der 
Größe W ist der entwickelten Jouleschen Wärme gleich. Da 
es sich hier um ruhende Körper handelt, wo weder kinetische