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mittlern Winkel @% bildet. Zerlegen wir U in zwei auf einander 
senkrecht stehende Seitengeschwindigkeiten, von denen die eine 
un mit der Richtung: des Halbmessers, die andere mit der Richtung der 
bei Tangente an den innern Radumfang zusammenfällt, so ist erstere 
de U sin. & lestere U COS, &. Die relative Geschwindigkeit des Wassers 
. gegen die Radkurven ist am Ende derselben w,. Da das Wasser der 
a Voraussetzung gemäss , die Radkanäle ganz ausfüllt , so ist die 
relative Geschwindigkeit desselben gegen die Radkurven am An- 
dim fange der letztern &, Se. 
il Ein Wassertheilchen besitzt demnach am Anfange eines Rad- 
WS kanales nach der Richtung der Tangente an eine Radkurve eine 
/ auf Geschwindigkeit w, 243 und dann noch wegen der Bewegung 
al “Az 
N des Rades nach der Richtung der Tangente an dem innern Radum- 
. fang eine Geschwindigkeit v,. Zerlegt man wiederum die erstern 
© dieser Geschwindigkeiten nach radialer und. tangentialer Richtung, 
14 so ist die radiale Seitengeschwindigkeit «u, nt sin. 0 und die tan- 
ckes Q 5 
Ü gentiale w, Go: k, cos. ß. 
Chen „z 
N Unmittelbar vor dem Eintritt in das Rad ist daher die Geschwin- 
digkeit des Wassers: 
" nach radialer Richtung . . . USsin. 
nach tangentialer Richtung . . Ucos.@. 
unmittelbar nach dem Eintritt in das Rad ist dagegen die Geschwin- 
digkeit: 
, ; Q, ; 
nach radialer Richtung : if sin. ß 
d 9, 
„„ tangentialer ,, . %  — MU, De cos. D. 
Da im Allgemeinen diese Geschwindigkeiten nach gleichen Rich- 
tungen nicht gleich gross seyn werden, so entstehen plötzliche 
en Geschwindigkeitsänderungen , die einen Verlust Z an Wirkungs- 
ers fähigkeit des in jeder Secunde übertretenden Wassers zur Folge 
4eite! haben werden, und dieser Verlust Z ist nach dem bekannten Princip 
von Carnot: 
2 
. J=92] ( Osin.0— u Ge kısin.ß ) + 
9, 
(U cos. 0 — (ER cos.8) ) 1]