a r. Allgemeine Physik. 271 
er dieser Kügelchen aufnehmen, die seste Scheibe B hins 
a gegen nehme 80 anz so werde offenbar die Trennung, 
welche immer in der Flüssigkeit vor sich gehe, bey 
"M der Scheibe A schneller erfolgen, oder eine gerin? 
7 gere Kraft erfordern, als bey der Scheibe B ; denn, 
0% wenn man gleiche Gewichte anwende , um diese 
" Scheibe loszumachen, oder, welches gleich viel sey , 
“ wenn der überbangende Wassercylinder gleich boch 
pon sey , so werde sich der Druck, welchen die benachs 
|. barten Küchelchen von den an den sesten Körper 
de stoßenden erleiden, umgekehrt verhalten, wie die Ans 
bm zahl der Kügeichen , die mit dem festen Körper in uns 
M mittelbarer Berührung sieben, und aiso werde die 
Neils Kraft , welche im ersten Falle bemüht sey, die gans 
057 ze Masse des Cylinders von diesen Kügelchen zu tren? 
47 nen, und die geradezu gegen die Kraft des Zusams 
7 menbangs wirke, sich zu der nämlichen Kraft im zweys- 
In ten Falle verhalten = 50: 200. Nun lasse es sich 
M auch leicht erklären, warum die Scheibe nach geschehener 
Nn Trennung allenthalben gleichförmig beneßt erscheint z 
Un es sey dieß eine zweyte Wirkung der Anziehung, welche 
NE sich mit der Erscheinung vergleichen lasse, die man bey 
jeder zähen Materie beobachten könne 3; wenn man näms 
lich eine solche Materie von dem größten Theil der 
de Masse , mit welcher sie verbunden war, los mache , 
wi? so steige sie von selbst wieder in die Höhe , und seße 
mis sich in ein Gleichgewicht zwischen dem Zusammenhang 
M, ihrer eigenen Theile und der Adhäsion au dem Körper, 
wi? welchen sie berühre. 
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un Hieraus zieht nun Morveau den Schluß, daß 
wn! die Taylor'sche Methode richtig sey3z daß sie wirklich 
7 die Adhäsionskrast messe, und zwar unabhängig von 
allem Drucke der Lustz daß man durch sie die Kraft 
geinagy