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Zweiter Abschnitt, — Mechanik.
Ebenso sind die Componenten der Beschleunigungen nach: den
drei Axen:
Seite ı
gungsg
. dx . d?y
ff COS (fin) zn Tuff
e d?z
Sı=f cos C£, 2) == de *
und nach der Richtung ® V } a
A d?n
“Sn==f cos (f,n) Saal
da? d?y 2° da?
em PR) +) + (=)
Die Geschwindigkeiten und Beschleunigungen werden wie Kräfte
(S. 112) zusammengesetzt und zerlegt. ;
Die Componente der bewegenden Kraft nach irgend einer Richtung
ändet man durch‘ Multiplication ‚der Componente der Beschleunigung
aach dieser Richtung mit der bewegten Masse, also: ;
d’x d?
P, == P cos CP, %)=m de) ‘'Py == P cos (P,y) =m 3;
. . ‚d?gzg
Pr = P cos (P, = 3
_- d?n
PP, = Pcos (Pi, m) = 5.
2. Die Kraftcomponente nach der ‚Tangente der Bahn, also nach
der Richtung der augenblicklichen Geschwindigkeit, ist:
, ‚dd
P cos (Pr) = m 7.
Die Kraftcomponente rechtwinklig darauf, nach der Richtung des
Krümmungsradius o (nach der concaven Seite der Bahn hin gerich-
tet) ist:
8 „my x vB
; Pcos(P,o)= m —.
. ©
Ist die Bahn ein Kreis mit dem Radius r, so ist diese Kraft die
„?
Centripetalkraft und gleich m —=m@Ü?r wenn w die Winkelgeschwin-
. & r 4.
digkeit ist. Ihre Entgegengesetzte heifst Centrifugalkraft,
Bezeichnet: .
£ die Zeit in der eine Umdrehung erfolgt,
& das Gewicht der Masse m,
n die Anzahl der Umdrehungen pro Minute,
so ergiebt sich auch die Centrifugalkraft gleich e % m
mwir— 0,032 6 w? r — 1,2633 er —0,000351n2®2 Gr,
83. Bezieht man ‘die Bahn des sich bewegenden Punktes in der
xy-Ebene auf Polarcoordinaten r und @ und bezeichnet n die Richtung
normal zum augenblicklichen Radius r, und zwar S0,. dafs diejenige
£
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