Erstes Kapitel. 
Läßt man durch Verschiebung des Stromträgers i oder durch 
Änderung der Stärke des verketteten Kraftflusses ®, auf D, än- 
dern, so leisten die Kräfte, die das Feld auf den Strom ausübt, 
eine Arbeit A gleich der Änderung der potentiellen Energie, d. h. 
es ist 
A=i (BD, a ®,) , 
oder wenn ® und 7 sich ändern 
A — 4 Dr n—— 42 DPD, 
. (2) 
Je nachdem i, ®, kleiner oder größer ist als i,®,, nimmt die 
Energie des Systems zu oder ab. 
Hält man den Strom konstant und ändert den Kraftfluß in 
Aem Zeitelement dt um den Betrag d®, so ist die dabei geleistete 
Arbeit: 
dA=i-d® 
and die in diesem Moment ausgeübte Leistung, d. h. die Arbeit 
auf die Zeiteinheit bezogen 
dA dD 
L—= — — De 
dat" dt 
dB 
oder da €= 
1; — 
(3) 
Nimmt der Kraftfluß ®$ zu (Fig. 5), so 
ist d® positiv und e negativ, und nach dem Ge- 
setz der Reaktion muß die induzierte EMK e so 
gerichtet sein, daß der von ihr erzeugte Strom % 
den Kraftfluß zu schwächen sucht, d. h. e und % 
haben gleiche Richtung, es wird ein Strom er- 
zeugt und wir erhalten eine generatorische 
Wirkung. Die Leistung L ist in diesem Falle 
negativ, da e und % gleich gerichtet sind, und wir haben eine 
Arbeit gegen die Kräfte des Feldes zu leisten. 
Nimmt der Kraftfluß ab (Fig. 6), so ist d® negativ, e und 
i kehren ihre Richtung um und die Leistung ist 
wieder negativ. Wir können also einen geschlos- 
senen Leiter nur unter Aufwand von mechanischer 
Arbeit so durch das Magnetfeld bewegen, daß D 
sich ändert. 
Wollen wir in dem induzierten Leiter einen 
Strom erhalten, der der induzierten EMK entgegen- 
gerichtet ist, so müssen wir z. B. in Fig. 6 für die 
A 
Erzet 
wie F 
geric: 
der } 
netisc 
leiste 
wege 
Die 1 
demr 
indu 
in ei 
setz. 
Drahs 
gleic] 
konsi 
einer 
die 7 
uUumMS( 
Fläc] 
wenn 
fällt. 
PD. FF 
ist d 
For 
I) = 
und 
In